回旋小飞机

回旋小飞机（精选10篇）

回旋小飞机 篇1

最简单回旋纸飞机折法

相信打击都折过纸飞机，以下是最简单回旋纸飞机的折法，一起看看吧。

最简单回旋纸飞机折法

方法/步骤

首先我们要把纸张用剪刀剪成15cmx25cm大小。如下图所示。

首先我们要将纸张对折，和下图一样。

然后在展开，会发现中间有一条折痕。如图：

然后再将一头对折两个角。如下图

我们再将折好的角折向内部，如下图

然后在对折两个角，如下图所示，主意两个角之间要留缝隙。

然后再将折好的两个角下方的一个小角，折向上方，压住两个大角。如下图所示。

然后把纸张翻过，对折。如下图所示。

然后我们齐着一条边，这出飞机的.翅膀。和下图一样。

这号后就和下图一样了，这只是完成了一小部分哦。后面是主要的。

然后如下图一样，将翅膀向上在对折，对齐上边。

折好后就和下图一样了。

最后我们再将飞机尾部轻微折出两个小角，角度不超过四十五度。好了，大功告成了。试试效果怎么样吧，如果效果不佳，可以调整飞机尾部的角来控制飞机的飞行哦。

注意事项

最后一步一定要有哦，不然飞机不能调整飞行轨道。

一定要注意第七部折小角要压住大角哦。

回旋小飞机 篇2

下课后,我把他请到了办公室,心里暗自告诫自己:一定不能生气,生气解决不了问题,一定要弄明白孩子心里是怎么想的。于是,我心平气和地说:“首先我要表扬你敢于担当的勇气,对自己所做的事情敢承认。这一点,我很欣赏你。”这样一说,他倒是有点不好意思起来,羞红了脸低下了头。“我在课堂上之所以没有批评你,一是因为我猜测你不是故意想捣乱的,二是想保护你的自尊心,三是我不想‘讲废话’。”

这一下,他有些“拿”不住了:“老师,我错了,飞机是我扔的,但字不是我写的,是小婕写的。小婕觉得您天天就表扬那几个人,您一张嘴我们就知道要表扬谁,所以……”

“所以,她就觉得我说的是废话?你也认为是这样,才把她的意思用‘飞机’传递给我?”

“嗯,是的。”

小宵的声音很低,却足以穿透我的整个内心。我之前真的没有意识到这一点,便诚恳地对小宵说:“谢谢你和小婕及时提醒了我,让我知道了自己的不足,真的谢谢你们!”

“别别,老师,我们错了,您别这么说!”小宵有些紧张,说话也变得不利索起来。

“我是真心感谢呀!麻烦你去把小婕叫来,我也要当面感谢她!”我拍了拍他的肩膀,示意他可以走了。

“老师,对不起,我是写着玩的。”原来,小婕已经候在外面很久了。听到我要叫她,便低着头自己走了进来,歉疚地看着我。

“哦!写着玩都写得这么好看!”我故作惊讶,用嗔怪的眼神看着她说:“那你肯定能把字写得更好看,我听说你画画也很棒,明天老师上课要用一副画,你帮我提前画在黑板上,可以吗?”

“可以,当然可以!”她兴奋地答应了。

第二天上课,一进班里,看到小婕的画马上就要完工了,而小宵则忙着递彩笔,还不时地提出一些修改意见。我笑着说:“小婕的画真漂亮,小宵真是个好帮手,你们两个人合作真是天衣无缝啊!”小婕笑得如花,小宵笑得合不拢嘴。

这只小小的纸飞机引起了我深刻的思考:在平时教学中,我总会无意识地更多关注那些优秀的、课堂表现好的学生以及急需帮助的后进生,而很少会留意像小宵和小婕这样的中等生。然而,他们也渴望得到老师的关注和表扬,也想被老师常常念叨,我不应该忽视安静的他们。

回旋小飞机 篇3

“魔术回旋飞机”。因该产品功能独特，无需添加任何燃料、电池电源、橡皮筋等，只要抓住机翼一侧往前方一投就能飞行，而且售价低，每架只售5元，目前在上海、南京、合肥、湖南等地销售极其火爆。

魔术回旋飞机特点介绍：

一、魔术回旋飞机是继遥控飞机、飞鸟之后的又一最新飞行玩具，设计独特、机翼总宽21公分、机体全长21公分，战斗机式设计，属七彩飞机类型，机型凹凸有型，每架飞机结构均配有飞行图案、螺旋桨，超值的是整架飞机全部采用超轻防水板为材料，既轻巧，又环保。

二、功能强大，魔术回旋飞机是一款无需添加任何燃料、橡皮筋、电池电源就能飞行的智能飞机，飞行时可360°回旋飞行，既好玩又神奇，不但能开发孩子的智力。而且还能从玩耍中找到乐趣锻炼身体，完全迎合了现代孩子求新求奇又多变的消费心理。

三、飞行简单，不限场地、室内室外均可，大人小孩都能玩，只要抓住机翼一侧往前方一投即可快速飞出，姿态优美、然后再慢慢飞回到自己的手中，飞行时形象逼真、光彩夺目、是一款真正既能飞出又能飞回的魔术回旋飞机。自上市以来，受到全国消费者的认可和喜爱。

四：无需开店，经营方式灵活多样，可选择到公园、学校、幼儿园门口、闹市、夜市等地流动演示经营，也可将产品批发到当地的小商贩代销，一般日销量不低于100架，如湖南读者季文兵将该产品带到当地旅游景点边飞边销售，10天时间就净赚2300多元，因此该产品适合任何人经营。

五：投资少，少量批发经销432个／箱680元，720个／箱1008元、样品36个150元进货满3000个退回样品费150元，代理更优惠。

根据记者了解，义乌爱多小商品批发中心，是一家多年从事生产、研发、代理销售集为一体的企业，诚信度高，值得信赖。拥有时下最热销的全部产品，款式多达7000余种，他们专业从事2元小商品超市加盟、批发，囊括了精制饰品批发、玉饰批发、夜光产品批发、新奇特批发、创意礼品批发、魔术产品批发、创意家居产品批发等几大类，是国内一家真正意义上大而全、价格最优、质量有保障的批发配货中心，成为全国众多客户一站式采购2元小商品的首选。

小飞机作文 篇4

有一天，爸爸对我大喊：“有苍蝇！”我瞬间就跑了过去，恰好苍蝇正好落在里苍蝇拍不远处。我悄悄地拿起苍蝇拍，然后，小心翼翼地逼近那位不速之客，距离小小的不速之客仅有几厘米的时候，它――苍蝇好像察觉到了什么，逃之夭夭了。

我可并没有放弃，听着苍蝇发出的响声，随声跑去，苍蝇一见我又吓得逃之夭夭。

我没办法，只好继续打那一位令人讨厌的不速之客，最后，苍蝇飞到了阳台的窗户上，好像要与我决一死战似的。

小飞机作文300字 篇5

首先，我准备了几张彩色纸，机身该用什么做呢？我东看看，西看看，只见桌子上有一个空瓶，对呀！可以用饮料瓶做机身。

我又找来一个硬币，它的作用可大了，可以用它来画圈，做飞机上的窗户。

接下来，我又找来胶水和剪刀，一切准备就绪 ，制作开始了。

我用剪刀把红色的彩纸剪成两个大大的五角星，还剪了一个长方形。用蓝色的彩纸剪成两个长长的`机翼。该画窗户了，硬币可以出场了，我把它放在纸上，摁住它画了几个大小一样的圈，然后“咔嚓咔嚓”剪下圆。接下来是最难的螺旋桨了，这该怎么做呢？我试了几次都没有成功。

只有找姐姐帮忙了，姐姐来到桌前，只见她在纸上快速画了一个螺旋桨，用剪刀剪下来，然后照着瓶盖剪了一个圆。“哇！真厉害呀！”我露出了崇拜的眼神。

最后，我一步一步用胶水粘上。飞机大功告成了！

看着自己花心思做出的“飞机”，我乐开了花。

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小蚂蚁坐飞机童话故事 篇6

秋天到了。大树上的树叶也纷纷掉落离开了妈妈的怀抱。

三只蚂蚁正在草坪上玩耍，这时，落叶从天上飘落了下来，落到了地上。

三只蚂蚁看到了。他们爬上了绿叶，躺了下来，都说：“真舒服!多柔软的绿毯子。”

正当他们享受之余。突然，刮来一阵大风，绿叶被大风吹得在空中飘了起来，正在树叶上的三只蚂蚁也被带了起来。绿叶飞啊飞，三只蚂蚁像坐着飞机，可带劲啦!

突然，啪的一声!绿叶飞落到了一只大猩猩的脸上。大猩猩抓住绿叶一瞧，说：“呵，是一片鲜嫩的树叶，让我尝一尝。”

“别吃，别吃!”三只蚂蚁一起喊，“这是我们坐的.飞机呀!”

大猩猩一愣，看见了三只蚂蚁，说：“对不起，我没看清楚，差点儿把你们一块儿吃进了肚子里。”

蚂蚁们对大猩猩说：“猩猩哥哥，你能不能帮我们把树叶吹到空中去?”

大猩猩回答道：“飞吧!“于是大猩猩捧起绿叶，使劲地吹了一口气，呼!把绿叶吹得又高又远。

绿叶飞啊飞，啪!落到了到了一头大河马的鼻子上。大河马打了个大喷嚏：阿一嚏!把绿叶一下喷上了天。

绿叶飘啊飘啊，正巧落到了一头大象的长鼻子上。

三只蚂蚁急忙喊：“大象爷爷，我们迷路了，请您帮帮我们，把我们的飞机开回家好吗?”

“好呀，”大象说，“你们的家在哪里呀?”

三只蚂蚁伸手一指：“喏，就在那边一棵大树下。”

大象把长鼻子一甩，用鼻孔吸住了绿叶，然后把长鼻子一竖。噗!长鼻子喷出一股很足的气，把绿叶喷得又高又远，落到了大树下。

三只蚂蚁乐坏了，都说：“大象爷爷的长鼻子真厉害!一下子就把我们送回了家。”

竹蜻蜓与回旋镖 篇7

“或用枣心木为飞车,以牛革结环剑,以引其机,….上升四十里,名为太清.”

距今已有一千多年历史了.竹蜻蜓虽小,却是世界上最早的直升机模型.据传17世纪苏州巧匠徐正明曾仿照竹蜻蜓制造出一个简陋的直升飞机,居然能飞离地面一尺多高.竹蜻蜓于18世纪传到欧洲,被称为“中国飞陀螺(Chinese flying top)”.1796年有英国航空之父之称的乔治.凯利(G.Cayley)制造用钟表发条驱动的竹蜻蜓,飞行高度曾高达20多公尺.

竹蜻蜓是由一片横竹片和一根竹柄构成的T字形玩具.竹片两侧反对称地削成斜面,形成一个简单的螺旋桨(图1).用双手搓动竹柄使竹片快速旋转,空气动力作用于斜面的垂直分量形成向上的升力,一松手竹蜻蜓就飞向天空.空气动力的水平分量形成阻力偶使转速衰减升力减弱,待升力降低到小于重力时竹蜻蜓才落到地面.

拔去竹蜻蜓的竹柄,将原来水平的竹片转为垂直,执住竹片一端大力向前抛出,使竹片边旋转边作抛物线运动.由于原来垂直方向的空气动力变为水平,竹片失去向上的升力,但水平力的存在使竹片轨迹的水平投影产生弯曲.于是竹蜻蜓转化成另一个称为“回旋镖”的有趣玩意.

回旋镖又名飞去来器,英文名称是boomerang.回旋镖起源于新石器时代人类的狩猎活动.猎人向猎物投出用硬木片削制成的一种十字形猎具,投出后能在空中作弧形运动,如果没有击中目标猎具会神奇般地返回到发出者手中.回旋镖或飞去来器的名称即来源于此(图2).回旋镖有香蕉形、V字形、三叶形、十字形等形状,各带有不同数目的叶片.叶片的断面一侧为弧形的钝头,另一侧为削尖的后缘,类似于机翼形状.香蕉形回旋镖与竹蜻蜒的竹片十分相似,也是两边断面形状反对称地倾斜.

手执回旋镖的前端,以20°～45°左右的倾斜角投出,使其边飞行边旋转.从飞行方向的左侧观察,回旋镖的旋转为逆时针方向.在飞行过程中,机翼形的叶片在气流作用下,产生与轨道面垂直的升力.由于存在旋转运动,当叶片处于上方时相对质心有朝前的相对速度,处于下方时有朝后的相对速度.与质心的牵连速度叠加后,上方叶片的绝对速度大于下方,所产生的水平升力也大于下方叶片,于是空气动力在形成升力的同时,还形成相对质心的力矩.如果断面的机翼形状是使所产生的升力指向右侧,则力矩矢量的方向指向飞行方向.向右的升力作用使质心的运动轨迹向右侧发生弯曲.旋转中的回旋镖相对质心具有与旋转方向相同的动量矩,动量矩矢量指向左侧.根据动量矩定理,动量矩矢量在空气动力形成的力矩作用下产生进动,进动方向是使动量矩矢量的端点速度与力矩矢量的方向一致.所产生的陀螺效应使回旋镖随同动量矩矢量在空中转动,以跟随弯曲的质心轨道.训练有素的投掷手能以恰当的角度和投掷力使回旋镖作完全顺从的理想飞行.在飞行过程中始终保持旋转轴指向轨道曲率中心的稳定姿态,避免出现翻滚以保持空气动力的稳定性.

在中国,回旋镖的有趣现象可以在精彩的杂技表演中看到,在中国杂技史中被列为历史最古老的杂技节目.在内蒙古草原的那达慕大会上,回旋镖是民俗活动的内容之一.回旋镖也是风行欧美的娱乐健身项目,有许多俱乐部定期举办回旋镖的国际比赛.在澳洲,回旋镖是土著人的传统狩猎工具,如今已融入澳洲的主流文化.由回旋镖组成的运动员形象出现在2000年悉尼奥运会的会标中,已成为澳洲的象征(图3).2008年3月18日,日本宇航员上井隆雄从国际空间站向太空投掷了回旋镖(图4),据报道,回旋镖竟也像在地球上一样地飞了回来.回旋镖在太空中回旋的动力也是来自于稀薄介质产生的极其微弱的空气动力矩吗?这次史无前例的实验提出的新问题还有待人们解答.

附录:回旋镖的理论计算

以十字型回旋镖为例.为简化计算,设回旋镖的质心沿水平面运动.以质心O为原点建立坐标系(O-xyz),其中x轴沿质心速度v0方向,z轴为垂直轴,y轴垂直于飞去来器的叶片组成的平面(图5).回旋镖在(xz)平面内旋转,角速度ω0沿y轴.设叶片的长度为l,第i叶片的中心轴zi与z轴的夹角为θi,θi=θ+(i-1)(π/2),(i=1,2,3,4).叶片中心轴上坐标为zi的任意点只处作用的升力FPi与Pi点处的法向速度vPi的平方成正比.设断面翼型的设计使FPi沿y轴的负方向.vPi为旋转引起的相对速度ziω0与质心速度v0向叶片法向投影之和

设c为单位长度叶片的升力系数,则.计算第i叶片上作用的升力Fi和对点的力矩Mi,得到

其中C=cl为叶片的升力系数,Fi沿y轴的负方向,Mi位于(xz)平面内与zi轴垂直.计算在θ从0～2π的一个旋转周期中4个叶片的合力F的平均值以及合力矩M沿x轴和z轴的平均值Mx,Mz,得到

Mz=0,表明力矩M的平均值沿x轴方向.设每个叶片的质量为m,相对Oy轴的惯性矩为ml[2]/3,忽略空气阻力和重力的影响,利用动量和动量矩定理导出

其中R为轨道的曲率半径,Ω为进动角速度.回旋镖的顺从性要求Ω=vo/R,从中导出

有经验的投掷者能控制回旋镖的投掷速度和角速度以符合上述规律,使回旋镖完全顺从地跟随弧形轨道飞行,实现从飞出到返回的封闭路程.

参考文献

[1]巴杰V，奥尔森M著．孙国锟译．经典力学新编．北京：科学出版社，1981

38例孤立性回旋支病变临床分析 篇8

1 资料与方法

1.1 研究对象

38例明确诊断冠心病心绞痛或心肌梗死的患者为我院2002年1月至2006年6月收入院, 接受冠状动脉造影及介入治疗, 并完成随访的病例。

1.2 临床研究

详细询问病史分析患者年龄、性别及合并冠心病易患因素, 根椐心电图、心脏彩超明确病变性质。

1.3 造影研究

患者通过采用Judkins法接受选择性冠状动脉造影检查, 每支冠状动脉均经多体位投照, 明确的孤立性回旋支病变的定义为[1]:回旋支或其主要分支管腔狭窄≥70%, 前降支或右冠状动脉管腔狭窄<50%, 左主干狭窄<30%。

1.4 经皮冠状动脉介入治疗

应用7F引导导管及标准球囊导管技术完成介入治疗。临床成功定义为:冠脉造影显示支架成功置入, 无夹层、残余狭窄及血栓形成。住院期间无死亡、急性心肌梗死、靶血管重复血管重建。

1.5 随访

通过电话、门诊或住院进行随访, 随访信息主要包括:死亡、心肌梗死、心绞痛复发。

1.6 统计学分析

所有资料采用SAS软件处理, 以P<0.05作为有显著性差异。

2 结果

2.1 临床特点

其中最小年龄36岁, 最大年龄74岁, 平均年龄 (59±8) 岁, 男性27例, 女性11例。不稳定性心绞痛19例稳定性心绞痛8例、心梗11例、前壁3例、下壁8例、后壁4例, 合并糖尿病10例 (26.3%) , 高血压病21例 (55.3%) , 高脂血症13例 (34.2%) 冠心病家族史3例 (7.9%) 吸烟史15例 (39.5%) 。

2.2 冠脉造影特点

38例患者冠脉右优势型30例, 左优势型7例, 均衡型3例。38例患者共有47处明显狭窄病变, 其中30例有一处狭窄, 4例有两处狭窄。在47处狭窄部位中, 近段狭窄12处, 中段狭窄18处, 远段狭窄6处, 钝缘支狭窄10处, 开口处狭窄1例, 其中5处狭窄为完全闭塞, 15处狭窄为次全闭塞 (95%~99%) 。80%~90%狭窄有26处, 1例狭窄70%。

2.3 介入治疗特点

37例患者回旋支病变经球囊预扩张后均成功置入支架, 平均支架直径 (3.14±0.40) mm, 平均支架长度 (14.8±2.14) mm。住院期间无死亡、急性心肌梗死及重复血管重建。

2.4 随访

随访时间6~26个月, 造影随访6例, 均无再狭窄, 1例发生非致死性心肌梗死 (3.8%) , 3例术后心绞痛复发 (5.7%) , 其中1例再狭窄, 2例出现新病变, 其余34例均无心肌梗死、心绞痛和重复血管重建。主要心脏事件发生率为10.5%。随访患者术后12个月生存率为100%。

3 讨论

孤立性回旋支病变在造影检查中并非常见, 据文献报道其检出率为2.4%。孤立性回旋支病变的定义为:回旋支或其主要分支管腔狭窄≥70%, 前降支或右冠状动脉管腔狭窄<50%, 左主干狭窄<30%。本研究中孤立性回旋支病变患者男性多于女性, 合并糖尿病10例, 26.3%, 高血压病21例, 55.3%, 高脂血症13例, 34.2%冠心病家族史3例, 7.9%吸烟史15例39.5%。与文献报道基本相同。

回旋支病变所导致的心肌缺血或梗死以下后壁较为常见。Williams等研究发现:超过半数的下壁梗死患者回旋支均有明显病变。本研究显示38例患者冠脉右优势型30例, 左优势型7例, 均衡型3例, 回旋支狭窄病变多数出现于回旋支近、中段及主要分支钝缘支。开口处狭窄仅1例, 。狭窄部位也反应出孤立性回旋支病变患者粥样硬化的常见部位。

介入治疗结果显示, 孤立性回旋支病变相对简单, 所有患者支架置入均获成功, 即刻成功率100%, 住院期间均无严重并发症发生随访结果表明, 孤立性回旋支病变患者经介入治疗后预后良好, 在12个月时生存率为100%。主要心脏事件发生率为10.5%。心绞痛或心肌梗死患者的预后除与病变支数和左心功能密切相关外, 病变部位、管腔狭窄程度和是否给予及时的血管重建治疗也是重要影响因素。Burggraf等研究发现, 当管腔狭窄≥75%时, 单支病变的5年生存率为91%, 因此积极的血管重建治疗具有重要意义。本研究再狭窄1例, 再狭窄率2.6%, 本研究有限的造影随访及临床随访结果表明, 孤立性回旋支病变患者再狭窄率较低。

本研究结果显示, 孤立性回旋支病变相对简单, 支架置入成功率高, 无严重并发症, 再狭窄及重复血管重建率均较低, 且预后良好。对此类患者临床除积极给予药物治疗外, 介入治疗不失为重要选择之一。

摘要：目的分析孤立性回旋支病变的临床、介入治疗及预后特点。方法本院2002年1月至2006年6月收入院确诊心绞痛或心肌梗死, 接受冠状动脉造影及介入治疗并完成随访的病例38例。结果临床特点:最小年龄36岁, 最大年龄74岁, 平均年龄 (59±8) 岁, 男性27例, 女性11例。不稳定性心绞痛19例稳定性心绞痛8例心梗11例前壁3例下壁8例后壁4例, 合并糖尿病10例, 高血压病21例, 高血脂血症13例, 冠心病家族史3例, 吸烟史15例。冠脉造影:38例患者共有47处明显狭窄病变, 其中30例有一处狭窄, 4例有两处狭窄。在47处狭窄部位中, 近段狭窄12处, 中段狭窄18处, 远段狭窄6处, 钝缘支狭窄10处, 开口处狭窄1例。介入治疗:38例患者均成功置入支架, 平均支架直径 (3.14±0.40) mm, 平均支架长度 (14.8±2.14) mm。住院期间无并发症发生。随访:随访时间6～26个月, 造影随访6例均无再狭窄。1例发生非致死性心肌梗死, 3例术后心绞痛复发, 其中1例再狭窄, 主要心脏事件发生率为10.5%。12个月生存率100%。结论孤立性回旋支病变介入治疗成功率高, 预后良好。

关键词：回旋支,介入治疗,预后

参考文献

回旋小飞机 篇9

PETtrace回旋加速器自屏蔽系统主要包括8个“水箱”、空气压缩机和压缩空气面板等, 其中8个“水箱”是主要的屏蔽体。“水箱”中装满硼的复合物的溶液, “水箱”内壁装有硼化聚乙烯块和铅砖, 从而形成三明治式三层屏蔽防护, 有效屏蔽中子和γ射线[2]。8个“水箱”围绕加速器主磁体和靶体放置, 其中2个箱体底下垫有气垫, 空气压缩机产生压缩空气冲入气垫可将箱体抬起, 并通过机械装置移动2个箱体实现开启和关闭, 2个箱体即为屏蔽门。加速器进行核素生产时2扇屏蔽门必须关紧, 否则系统产生自锁信号, 不允许运行。

1 故障现象

回旋加速器系统启动以后, 进入生产界面即将产生粒子束流时, 系统报错“ACS warning in shielding system, safety door is open”, 错误信息提示屏蔽门没有关闭。加速器屏蔽门已然关闭, 但是系统却认为门是开着的。仔细检查2扇屏蔽门, 屏蔽门都已经关到位, 门的限位开关也已经合上。

2 故障分析与解决

自屏蔽门的限位开关已经合上, 正常情况下系统应该认为屏蔽门已经关闭。产生报警信号的可能原因是开关闭合的信号没有正确传送到控制系统, 或者是有其他的问题。

检查限位开关, 限位开关是个机械装置, 从外表没有看出什么异常, 限位开关的信号首先传送到7号终端盒。检查7号终端盒内限位开关信号线, 限位开关断开时用万用表测得电压为24 V DC, 限位开关闭合时万用表测得电压0 V DC, 说明限位开关是起作用的, 而后端线路出故障的可能性比较小。

通过查阅设备手册并与厂家工程师沟通得知, 自屏蔽系统8个“水箱”内水位高低也会产生自锁信号。依次检查8个“水箱”内的水位, 发现每个箱体内靠近液面的地方都装有一个传感器, 液面达到一定高度以后, 由于水的浮力传感器闭合产生正常信号, 但如果液面太低水的浮力不够, 则传感器不闭合产生自锁信号。检查8个“水箱”, 发现其中有一个“水箱”液面传感器是分开的, 于是往这个“水箱”内加水, 当液面达到一定高度时由于浮力托起传感器即闭合。重新进入生产界面准备出束生产核素, 但系统依然报告同样的错误。

尝试打开屏蔽门, 发现屏蔽门竟然无法打开, 这与系统报告的错误信息完全不相干。检查压缩空气的压力是正常的, 气垫充气以后可将屏蔽门托起, 但是之后开启的动作却不执行。

因为屏蔽门的电源是由加速器的PDU (power distribution unit, PDU) 供给的, 尝试着断开PDU电源, 再开启PDU电源, 结果屏蔽门可以开启, 恢复正常。再到工作站进行操作, 一切恢复正常, 顺利产出核素。

经分析, 认为屏蔽门无法打开的原因是:液面传感器虽然闭合了, 但原先的自锁信号并没有因此而自行解除, 故通过断电再通电使自锁信号解除。

参考文献

[1]张虎军, 张超群.医用回旋加速器辐射防护[J].医疗卫生装备, 2007, 28 (5) :71-72.

回旋小飞机 篇10

1 导行条件

如图1所示, 平板波导中, 媒质1, 2为各向同性媒质, 介电常数分别为ε1, ε2, 磁导率为真空中磁导率μ0;媒质3为异向回旋媒质, 介电常数为张量, 如式 (2) 所示, 磁导率为标量, 用μ表示。满足条件

Re (εyz) =Re (εxz) =Im (εxy) =0 (1)

可使电磁波沿波导的轴方向传播[5]。

$\widehat{\mathit{\epsilon }}=\left[\begin{array}{ccc}\epsilon {}_{xx}& 0& \text{j}\delta \\ 0& \epsilon {}_{yy}& 0\\ -\text{j}\delta & 0& \epsilon {}_{zz}\end{array}\right]$

(2)

其中, εxx, εyy及εzz为实数, εxz=jδ为虚数, 媒质参数可以为正数也可以为负数。

设平面波的波矢量为$\overrightarrow{\mathit{k}}=\beta {}_x\widehat{\mathit{x}}+\beta {}_z\widehat{\mathit{z}}$, 平板波导中传播的电磁波可以表示为平面波的线性组合。由波矢量及Maxwell方程组可知, 在回旋媒质平板波导中传播的电磁波可以分解为TE波和TM波, 场分量之间关系分别为

TE波

$\left[\begin{array}{ccc}\omega \epsilon {}_{yy}& \beta {}_z& -\beta {}_x\\ \beta {}_z& \omega \mu & 0\\ -\beta {}_x& 0& \omega \mu \end{array}\right]\left[\begin{array}{c}\mathit{E}{}_y\\ \mathit{{\rm H}}{}_x\\ \mathit{{\rm H}}{}_z\end{array}\right]=0$

(3)

TM波

$\left[\begin{array}{ccc}\omega \epsilon {}_{xx}& \text{j}\omega \delta & -\beta {}_z\\ -\text{j}\omega \delta & \omega \epsilon {}_{zz}& \beta {}_x\\ -\beta {}_z& \beta {}_x& \omega \mu \end{array}\right]\left[\begin{array}{c}\mathit{E}{}_x\\ \mathit{E}{}_z\\ \mathit{{\rm H}}{}_y\end{array}\right]$

(4)

接下来分别求出异向回旋媒质平板波导中, TE波和TM波的导行条件。

(1) TE波。

由式 (3) 可知, 只有当

k${}_{yy}^2$-β${}_z^2$-β${}_x^2$=0 (5)

时, TE波存在, 其中, k${}_{yy}^2$=ω2εyyμ。可知, βx有两个解, TE波可以表示为两个平面波分量的组合, 设TE波电场分量Ez表示为如下形式

Ez=Peexp (-jβxx) +Qeexp (jβxx) (6)

还可以表示为

Ez=Aecosβxx+Besinβxx (7)

其中, Ae=Pe+Q3, Be=j (-Pe+Qe) , 参数Ae、Be由边界条件决定。将场方程代入式 (3) , 可以得到TE波的其余场分量。设媒质1、2的场分别为

H1z=C exp (α1x) (8)

E1z=ωμ0/βzD exp (α1x) (9)

H2z=E exp (-α2x) (10)

E2z=ωμ0/βzF exp (-α2x) (11)

其中, 参数C, D, E和F由边界条件决定, 且

$\begin{array}{l}\alpha {}_1=(\beta {}_z^2-k{}_1^2){}^{\frac{1}{2}}＞0,\alpha {}_2=(\beta {}_z^2-k{}_2^2){}^{\frac{1}{2}}＞0\\ k{}_1^2=\omega {}^2\epsilon {}_1\mu {}_0,k{}_2^2=\omega {}^2\epsilon {}_2\mu {}_0\end{array}$

(12)

由边界条件可知, 在界面处场的切向分量连续。在界面x=0和x=d处分别匹配边界条件可得, 当μ=μ0时, TE波的导行条件为

(α2+α1) βxcosβxd+ (α1α2-β${}_x^2$) sinβxd=0 (13)

当μ=-μ0时为

(-α2+α1) βxcosβxd- (α1α2-β${}_x^2$) sinβxd=0 (14)

(2) TM波。

由式 (4) 可知, 只有当

k${}_{xx}^2$k${}_{zz}^2$-k${}_{xx}^2$β${}_x^2$-k${}_{zz}^2$β${}_z^2$-ω4δ2μ2=0 (15)

时, TM波存在, 其中k${}_{xx}^2$=ω2εxxμ, k${}_{zz}^2$=ω2εzzμ。类似的过程给出TM波导行条件, 当μ=μ0时为

[ (k${}_{zz}^2$β${}_z^2$+k${}_{xx}^2$β${}_x^2$) α1α2+δω2μβz (k${}_1^2$α2-k${}_2^2$α1) -k${}_1^2$k${}_2^2$ (k${}_{xx}^2$-β${}_z^2$) ]sinβxd+[βxk${}_{xx}^2$ (k${}_1^2$α2+k${}_2^2$α1) ]cosβxd=0 (16)

当μ=-μ0时为

[ (k${}_{zz}^2$β${}_z^2$+k${}_{xx}^2$β${}_x^2$) α1α2-δω2μβz (k${}_1^2$α2-k${}_2^2$α1) -k${}_1^2$k${}_2^2$ (k${}_{xx}^2$-β${}_z^2$) ]sinβxd+[-βxk${}_{xx}^2$ (k${}_1^2$α2+k${}_2^2$α1) ]cosβxd=0 (17)

2 模式分析

对于前面得到的导行条件, 不同的解对应不同的传播模式。将传播常数βz对自由空间中的波数k0归一化, 平板波导的厚度d对波长λ0归一化, 由导行条件可以得到不同模式的归一化传播常数与归一化频率的关系。由TE波的导行条件可知, TE波的传播模式与δ无关, 与单轴各向异性异向媒质的模式特性一致。这里只讨论TM模式的特性。

由导行条件可知, 平板波导中TM模与εxx, εzz, μ, δ 4个参数有关, 设媒质1, 2的介电常数分别为ε1=2.25 ε0, ε2=ε0, 媒质3参数的模值为εxx=6. 5 ε0, εzz=5 ε0, εyy=4 ε0, 接下来, 分析磁导率为μ=±μ0时, 改变参数εxx、εzz符号时, TM模式特性的变化。

情况1:εxx>0且εzz>0。

由式 (15) 可得, 当μ=μ0时, 若δ2>εxxεzz, 横向波数为虚数, 不满足TM模导行条件, 即不存在传播模式;若δ2<εxxεzz, 横向波数可以为实数, 选择参数δ=4 ε0, 得到平板波导中的TE、TM波模式, 如图2所示。图中虚线表示归一化传播常数大于一定值时, 横向波数为虚数。可以看出参数全为正数时, 只有实横波数存在传播模式。由图2看出, TM模具有低频截止特性;当δ不存在时, TM模的归一化传播常数大于TE模[5], 而当δ存在时, TM模的归一化传播常数减小, 且模式个数减少。

当μ=-μ0时, 若δ2<εxxεzz, 则只有虚横波数, 不满足导行条件;若δ2>εxxεzz时, 横向波数可以为实数, 选择参数δ=8 ε0。TM模, 如图3所示, 低频处虚横波数存在传播模式。可以看出, 单负磁导率媒质可以传播TM模, 这种特性在δ=0时是不存在的。可看出, TM波的第一个模式具有高频截止特性, 其余模式都具有低频截止特性, 且之间存在一个带隙不能传播模式, 此时平板波导具有带阻特性, 且随着δ增大, TM模的模式个数增加, 带隙范围变小。

情况2:εxx<0且εzz>0。

由式 (15) 可以看出, 当μ=μ0时, 横向波数全为实数;当μ=-μ0时, 横向波数既有实数也有虚数。平板波导中TM波模式, 如图4, 图5所示。可以看出当εxx<0、εzz>0时, TM模具有无穷多个模式, 且虚横波数不存在传播模式。当μ=μ0时, TM模具有高频截止特性。

情况3:εxx>0且εzz<0。

由式 (15) 可以看出, 当μ=-μ0时, 横向波数为实数, 此时TM模特性与图4相似;当μ=μ0时, 横向波数既有实数也有虚数, TM波模式, 如图6所示。可以看出当εxx>0、εzz<0时, TM模具有无穷多个模式。当μ=μ0时, 虚横波数具有传播模式。

情况4:εxx<0且εzz<0。

由式 (15) 可以看出, 当μ=μ0时, δ2>εxxεzz时, 横向波数既有实数也有虚数, 此时TM模特性与图2中TM模相似;δ2<εxxεzz时, 取δ=4 ε0横向波数为虚数, 平板波导中TM波模式, 如图7所示。

由图6可以看出, 这种情况下, 虚横波数存在传播模式。图7中曲线分别为δ=ε0, 2 ε0, 3 ε0, 4 ε0时的TM传播模式, 可以看出, 随参数δ的增大, 在低频处, TM模归一化传播常数增大, 而在高频处, 传播常数减小。可以看出, 负介电常数媒质可以传播TM模, 这种特性在δ=0时是不存在的。

当μ=-μ0时, 若δ2>εxxεzz横向波数为虚数, 不满足TM导行条件;若δ2<εxxεzz, 横向波数既有实数也有虚数, 模式特性与图3相似, 平板波导具有带阻特性, 且随着δ增大, TM模的模式个数减少, 带隙范围变宽。

3 结束语

通过理论推导和数值验证, 分析异向回旋媒质平板波导中能传播的电磁波模式, 得到一些不同于一般各向异性媒质的特性。对于一般媒质, 只有实横波数存在传播模式, 且模式个数是有限的, 而对于异向回旋媒质的参数中存在负数时, 满足特定条件下, 虚横波数可以存在传播模式;当介电常数张量的分量取不同符号时, 平板波导中可以传播无穷多个模式。一些条件下, 异向媒质波导中模式还具有高频截止特性和平板波导带阻特性等, 这种特性在一般媒质中是不存在的。需指出的是, 当虚数参数为零时, 异向回旋媒质将退化为一般的单轴各向异性异向媒质, 这使本结论具有一般性。

参考文献

[1]Veselago V G.The Electrodynamics of Substances with Simultaneously Negative of and[J].Soviet Physics US-PEKHI, 1968, 10 (5) :509-514.

[2]Jendry J B.Negative Refraction Makes a Perfect Lens[J].Phys.Rev.B, 2000, 70 (3) :205-206.

[3]刘松华, 梁昌洪, 陈亮.单轴各向异性异向介质平板波导中的导模特性[J].强激光与粒子束, 2007, 19 (12) :2051-2054.

[4]Wu B I, Grzegorczyk TM, Zhang Y.Guide Modes with Imaginary Transverse Wave Number in A Slab Waveguide with Negative Permittivity and Permeability[J].Journal of Applied Physics, 2003, 93 (12) :9386-9388.