观察喇叭花的日记

2024-10-25

观察喇叭花的日记（精选14篇）

观察喇叭花的日记篇1

学校的草丛里开了几朵紫色的喇叭花，它的茎弯弯曲曲着，像绿色的弹簧在草丛里穿梭。茎上长着叶子，叶子像我的手掌，也像一把绿油油的小扇子。夏天，它一抖一抖的，扇出一股凉风，让经过的小蚂蚁感到一丝凉爽。下雨时，叶子给小虫子遮雨，以躲避危险的灾难。茎上还有一些花苞，依托在一个个花托上，像卷起来的被子，要是开花了，它一定会和它的名字一样像一把正准备唱歌的小喇叭，盛情歌唱。

喇叭花是缠绕着旁边的草丛持续生长的，所以大家都说它是“藤蔓植物”。我发现喇叭花的花朵却是在草丛外面开花的，我就问爸爸，爸爸说是为了更好的吸收阳光、吸引授粉，所以花朵都开在了草丛外面。

喇叭花生长在校园里，增添了许多色彩，真是惹人喜爱。我爱喇叭花，更爱它盛开的花朵。

家长：

描写景物，重在于观察，小作者围绕喇叭花生长的姿态以及拟人的手法描绘了一幅生动的植物景象，同时对于花朵开放的疑问点缀了观察的核心，突出了观察的特色，更好的突显出观察叙述的中心意图，体现了作者对于日常事物变化有较好的细致观察，才能成就观察文章美丽独有的特色。

观察喇叭花的日记篇2

一、观之有物,言之有趣

对于小学低年级的学生来说,要让学生爱上种豆、爱上观豆、爱上写豆,关键在于激发他们的兴趣。我先把一粒黄豆在实物投影仪下放大,让全班学生看清它的样子,然后请学生用一个词语来描述他所看到的黄豆。学生们争先恐后地用上了圆圆的、小小的、嫩黄的、可爱的之类直观的词语来描述黄豆。然后,我把事前准备好的一包黄豆先分到回答问题的一些学生手中,让他们用手摸一摸,激起了学生观察的欲望。学生们有的觉得“滑滑的”,有的表示要“紧紧地握在手中,生怕掉了”,也有的感觉“它们静静地躺在我的铅笔盒中”。最后我再把黄豆分到每一个学生的手中,让所有学生都带回家去体验。学生们给这次写黄豆生长过程的观察日记取名“小豆历险记”。有一个学生在第一天的观察日记中这样写:“今天,姜老师送给我11粒小黄豆,它们小小的、圆圆的。我把它们藏在我的铅笔盒里,生怕它们逃走。回到家,我拿来一个盘子,装上水,把小豆浸在水里。我的小宝贝们,但愿你们喜欢自己的新家。”通过有趣的观察,学生的兴趣被激发了,写作热情被点燃了。

二、观之细致,言之准确

在观察日记的记载中,教师也可安排学生进行互动交流,这样能提高学生观察的精确性,逐渐培养他们在观察中善于发现细微差别的能力。“小豆历险记”记到第三天时,我发现了学生记录有了差异:有的学生观察仔细,发现了“小豆变大了”“小豆变光滑了”“盘子里的水少了”“小豆的头上鼓起一个小包”等现象,有的学生则三天里的记录内容差不多,大多写的是“小豆静静地躺着,我希望它们早日长大”之类的话。为此,我在教室里种了二十多粒豆子,指导学生学会细致观察。豆子种下的第二天,我便把它们放在实物投影仪之下给学生看。在实物投影仪放大的效果下,我问学生是否发现了什么,所有的学生在讨论交流中都能发现豆子的细微变化,并能清楚地用语言来表达。这样的课堂指导,有效地引导学生学会如何进行细致入微的观察,学生观察更精确了,观察日记也就能写得更准确、更具体、更生动。

三、观之有法,言之有序

要使学生坚持对事物进行观察,增强观察的效果,就要保持学生观察的兴趣,教师必须教给他们正确观察的方法。这样才能养成学生持之以恒地观察事物的好习惯。

第一,多观察多交流。自从开始写黄豆的生长情况起,每天中午都会有学生来观察我种在教室窗台上的黄豆,他们有的拿自己的黄豆和我种的黄豆进行比较,有的拿出自己的观察日记,得意地读给身边的学生听。观察多了,交流也多了,学生的兴趣更浓厚了。

第二,边观察边思考。学生如果只观察黄豆生长的情况却不进行思考,在头脑中就不会留下什么印象。在学生交流的过程中,教师可以设立提问时间,专门让学生就看到的不解的现象进行提问。教师多鼓励学生问为什么,引导学生集中注意力,使学生多想多思,将这种“观”与“思”结合转化为学生的习惯。

喇叭花日记100字篇3

今天早上，我和爸爸妈妈来到翠湖公园玩，发现后山上有许许多多五彩缤纷的喇叭花，远远望去喇叭花就像一条条漂亮的花裙子。

早晨，它穿着蓝色的衣服，半张开成五角星的形状。下过雨后，露水在喇叭花上滚来滚去，好像在玩捉迷藏的游戏。到了中午，喇叭花就像一位神奇的魔术师，又穿上了一件红外套，这时候发现喇叭花已经完全打开了，还有一圈白白的边，特别漂亮。到了晚上，喇叭花像个害羞的小姑娘完全收拢起来了。

我爱喇叭花，爱它的五颜六色，爱它的千姿百态。

喇叭花日记250字篇4

当牵牛花拥有9片叶子的时候，顺着它的茎伸出一根细细长长的藤。没过几天，那根藤像铁丝一样缠在防盗网上，生怕自己掉下去，而且越长越长，不久藤上结出了一朵朵美丽的牵牛花。

那牵牛花白中带紫，紫中带蓝，活像一个个小喇叭。一阵风吹来，牵牛花摇了几下，样子多迷人，真像一位穿花裙的姑娘在跳舞。

牵牛花的藤为什么会缠绕着其它物体呢?我查了书才知道因为它的蔓茎细长柔弱，如果不靠别的物体支撑，就会倒在地上。在地上爬，阳光很难照到，容易枯死。牵牛花为了生存，只好紧紧缠绕在别的物体上，才能得到阳光的照射。我看了恍然大悟。

四年级描写喇叭花日记300字篇5

周末的早晨，我推开窗户，一眼就看见窗外墙上爬满了细藤，细藤上有许多含苞未放的花骨朵。我很好奇，就问妈妈：“这是什么花呀?”妈妈说：“这是喇叭花，喇叭花又叫牵牛花，它在凌晨四点开花，很香，有好多种颜色，有粉色的、紫色的、还有蓝色的等等，我们农村的土地上到处都是。”原来这就是喇叭花呀!瞧，那满是花骨朵儿的绿叶中,正盛开着一朵紫红色的喇叭花,像一只小巧的喇叭，迎着朝阳吹奏优美的乐曲。

过了一两天，啊!喇叭花全开了，有五彩缤纷的颜色，还有各式各样的形状呢!六角形的花像个大酒杯，红红的。黄黄的，真是风姿妩媚，一朵一个姿态。有的单独挂在枝头，有的三三两两紧挨着，好象在展示自己的美。花朵里还有毛茸茸、红彤彤的小花蕊，好看极了。

喇叭花有一种朴实无华的美，它紧缠着藤蔓努力向上攀登，不畏狂风暴雨，坚韧不拔，我真喜欢它。下次到外婆家去，我要多采一些送给我最敬爱的老师。

关于托利切利喇叭的注记篇6

托利切利喇叭, 是一个微积分教材中的经典例子。它是由函数f (x) =1/x, ∀x≥1绕x轴旋转形成的有限体积无限曲面的几何体 (见[5]的介绍) 。在微积分教学中, 它是经典的能用有限颜料填充满但是不能用有限颜料染色的经典例子。

经典的托利切利喇叭是一个无界对象, 并且是著名的帕普斯——古尔丁定理的显然推论。事实上, 正如一些人[1]指出, 它不能用有限颜料填充满。Lynch构造了一个托利切利喇叭的有界变形。他构造了一个在区间[0, 1]分段的绕x轴旋转的线性函数。这个函数的图像有无限的弧长, 因此这个几何体能用有限的颜料填充满但是不能用有限的颜料染色。所以有必要对经典的托利切利喇叭推广到有界函数。

二、主要结论

在本文中, Lynch的例子被一个光滑的曲面代替。构造这个函数的核心理论是下面的定理。

定理1.存在一个在闭区间[0, 0.5]可微, 且曲线长度无限的有界函数。更者, f在区间 (0, 0.5) 上无限多次可微, 且

1≤f (x) ≤3, ∀x∈[0, 0.5]。

证明:定义一个函数为了更好的理解的这个函数, 考虑函数的图像

函数在-1和1之间来回震荡, 在接近x=0的时候有充分小的周期。对于函数f来说, 在区间[0, 0.5]上它的图像在函数和函数的图像所组成的图形里面,

注意, 函数f (x) 满足1≤f (x) ≤3。

首先, 我们考虑函数f的可微性。显然, 函数f的区间 (0, 0.5]上是无穷次可微, 在x=0处右导数存在。实际上,

最后一个等式成立, 是由于夹逼准则[3], 因为

因此函数f在区间[0, 0.5]上可微。

为了得到函数f的弧长L是无限的, 我们要用下面的一个事实 (由于证明很显然, 所以我们略去) 。

事实2.函数g (x) =1xlnx在区间[2, ∞) 上递减, 且lxi→m∞g (x) =0。现在, 我们考虑点

对于在点kx和xk+1的弧长kL, 我们有下面的估计

注意, 我们用了两次函数g的单调性。因此, 函数f的图像的弧长L至少有

上式最后一个级数发散 (见[2]) 。事实上, 因为级数

发散, 由正项级数的比较判别法即得。

推论3.存在一个有限体积无限曲面积的有界光滑几何体。

证明:考虑由上面定理给出的函数f的图像, 我们把它沿x旋转。这个图像的体积是有限的。事实上, f (x) ≤3

所以这个几何体是包含在一个底面半径为3, 高度为0.5的圆柱形中。我们只需要证明这个几何体的曲面积S是无限即可。利用下面的估计, 这里我们需要用到f≥1。

三、注记

由Lynch的文章, 这个几何体不能由连续可导的函数构造。事实上, 我们有

其中, M=max{h (x) , x∈[a, b]}, D=max{h′ (x) , x∈[a, b]}, 因为h和h′都是连续的, 所以M和D都是有限的。

摘要：本文构造一个有限体积无限曲面积的光滑有界几何体。它是微积分教材中经典的托利切利喇叭的一个变形。

关键词：几何体,有限体积,无限曲面积,光滑函数

参考文献

[1]M.Lynch.A Paradoxical Paint Pail[J].The College Mathematics Journal, 2005, 198 (5) :402-403.

[2]华东师范大学数学系:《数学分析》, 高等教育出版社, 2001:13-14。

[3]同济大学数学系:《高等数学》, 高等教育出版社, 2007:15-30。

[4]郜舒竹、刘莹:《用“帕普斯——古尔丁定理”解释“喇叭悖论”》《数学的实践与认识》, 2007, 37 (8) :175-179。

喇叭花的花语篇7

每当公鸡刚啼过头遍，时针还指在“4”字左右的地方，绕篱萦架的牵牛花枝头，就开放出一朵朵喇叭似的.花来。晨曦中人们一边呼吸着清新的空气，一边饱览着点缀于绿叶丛中的鲜花，真是别有一番情趣。

喇叭花别名

牵牛，白丑，白牵牛，草金铃，常春藤牵牛，常春藤叶牵牛，朝颜，丑牛，丑牛子，打碗子花，大花牵牛，大牵牛花，二丑，狗耳草，黑白丑，黑丑，黑牵牛，江粮子，筋角拉子，喇叭花，喇叭花子，裂叶牵牛，爬山虎，牵牛花，牵牛郎，牵牛子。

喇叭花形态

喇叭花，大名牵牛花。为旋花科、牵牛属一年生攀缘花卉，茎长可达2米至3米，叶卵状心形，互生，常呈三裂状。花常1 朵至2朵腋生，花冠喇叭形，花色有粉红、蓝紫、白及复色多种。蒴果球形。花期6月至9月(夏秋)，果期9月至10月。原产温带地区，我国各地多有栽培，性喜温暖向阳环境，适生温度15℃至30℃，耐干旱，不择土壤、中性土、微酸性土均能生长。播种繁殖，谷雨前后，在露地直播，一周左右即可出苗。牵牛花是美丽的庭院花卉，可在篱垣、棚架旁种植，使茎蔓攀伏，绿化效果甚好。种子入药，中药也称之为“二丑”，分开称即为“黑丑”、“白丑”，可治疗肾炎水肿，泻湿热。

喇叭花习性特征

1、2年缠绕草本、高可3米。品种多，蓝、绯红、桃红、紫、紫或斑愉混合色，花瓣边缘的变化很多。生性强健，喜气候温和、光照充足、通风适度，对土壤适应性强，较耐干旱盐碱、不怕高温酷暑、属深根性植物，好生肥沃、排水良好的土壤，忌积水。

喇叭花药用价值

牵牛花的药用价值较高，明代吴宽写诗赞道：“本草载药品，草部见牵牛。薰风篱落间，蔓出甚绸缪。” 现代药理研究分析，牵牛子含有牵牛子甙、牵牛子酸甲、没食子酸、裸麦角碱、野麦碱等成分，能刺激肠道、增强蠕动，有强烈的泻下作用。服用时一定要严格按量，不可多服，牵牛子的药用名称为二丑、黑丑、白丑。黑丑为黑牵牛子，白丑为白牵牛子，二丑为黑白丑的混和物。

喇叭花食用功效

具有泻下、利尿、消肿、驱虫等功效，主治肢体水肿、肾炎水肿、肝硬化腹水、便秘、虫积腹痛等症。炮制牵牛子：取原药材，拣去杂质，用清水洗净泥土，晒干。炒牵牛子，取牵牛子，置炒药锅内，用微火加热翻炒至微鼓起、透香气、显火色时，取出，摊凉。成品偶见焦黄色。炒后，可缓和其利水通便的作用。

性味：性寒，味苦功用：归肺、肾、大肠经;有小毒;泻水，驱虫。

主治：适用于腹水、腹胀便秘、蛔虫病等。

牵牛子含棕榈酸、赤霉素甲3、赤霉素甲20、赤霉素甲26、甲27，牵牛子酸丙、丁等。虽有小毒，但可治水肿、痰满喘咳、便秘、蛔虫、?虫、脚气等症。孕妇及气虚脾虚者忌服。

美丽的喇叭花作文篇8

当喇叭花还是“小宝宝”的时候，我就开始观察它啦。几片小小的花萼包着一个小花蕾，这浅绿色的小精灵模样十分可爱。当冷风吹来的时候，小花蕾不怕，因为花萼正保护着它呢。

过了两天，花蕾长大了，像一个小圆球，整个圆球是淡黄色的，但顶部稍微有一点淡绿色。萼片舒卷开来，并且长大了，像佛手似的轻轻地托着花蕾。那模样，就像妈妈在呵护着孩子一样，好温馨啊！

慢慢地，花蕾变成长长的了，向上竖着，下半部分是圆柱形的，头部是尖尖的，看起来像半个小橄榄。颜色是淡绿的，顶端略有些淡紫色。整个花骨朵儿已经是含苞欲放了。那默不作声的萼片也长大了许多，细细长长的，十分可爱。

一个阳光明媚的早晨，我打开窗户一看，哇，一墙盛开的喇叭花正在向我开心地点头呢！那花朵的形状简直跟小喇叭一模一样。花瓣上半部分的颜色以紫色为主，交错着一些粉红色，下半部分是雪白雪白的。几根长长的花蕊上面有一些小圆球。看着这些可爱的“小喇叭”，我开心极了，真想摘一朵下来吹一吹啊！

波纹喇叭差模耦合点的分析篇9

随着卫星应用的深入发展, 对天线性能提出了更高的要求。为了保持通信或信号接收, 需要一个跟踪系统使天线能够实时对准卫星。在工程中应用比较多的跟踪系统有圆锥扫描跟踪、步进跟踪和差模跟踪等。圆锥扫描跟踪实现简单、造价低, 但跟踪精度和速度低, 并且由于馈源始终偏离天线抛物面的焦点而使天线的增益下降;步进跟踪是以接收信号电平为依据判断天线是否对准卫星, 当接收信号电平变化幅度较大时, 在天线跟踪时将存在较大偏差、误动作和速度慢的缺点;差模跟踪是一种高精度单脉冲自跟踪体制, 属于实时跟踪, 尤其是在跟踪低轨卫星时, 差模跟踪具有一个反应速度快更加准确的优点, 对于波纹喇叭差模跟踪方式还具有结构紧凑的优点, 因此波纹喇叭差模跟踪技术研究有很好的实用价值。

1波纹喇叭理论

1.1圆柱波纹波导内场

波纹波导如图1所示。

在波导内远离源点的场点齐次波动方程为:

$\frac{1}{r} \frac{d}{d r} (r \frac{d \prod}{d r}) + \frac{1}{r^{2}} \frac{\partial^{2} \prod}{\partial φ^{2}} + \frac{\partial^{2} \prod}{\partial Ζ^{2}} + k^{2} \prod = 0$ 。 (1)

应用分离变量法可求解得波纹波导内场 $(0 \leq r \leq a)$ 表达式:

$\begin{array}{l} \vec{E} = + j \frac{k_{0}}{k} {\frac{\mp β}{k} J^{'}_{m} (k_{0} r) - \frac{m γ}{k_{0} r} J_{m} (k_{0} r)} \sin (m ϕ + ψ) e^{\mp j β z} \hat{r} + \\ j \frac{k_{0}}{k} {\frac{\mp β}{k} \frac{m}{k_{0} r} J_{m} (k_{0} r) - γ J^{'}_{m} (k_{0} r)} \cos (m ϕ + ψ) e^{\mp j β z} \hat{ϕ} + \\ \frac{k_{0}^{2}}{k^{2}} J_{m} (k_{0} r) e^{\mp j β z} \hat{z}, (2) \end{array}$

$\begin{array}{l} \vec{Η} = - j \frac{k_{0}}{k z_{0}} {\frac{- m}{k_{0} r} J_{m} (k_{0} r) \mp \frac{β}{k} γ J^{'}_{m} (k_{0} r)} \cos (m ϕ + ψ) e^{\mp j β z} \hat{r} + \\ j \frac{k_{0}}{k z_{0}} {- J^{'}_{m} (k_{0} r) \mp \frac{β}{k} γ \frac{m}{k_{0} r} J_{m} (k_{0} r)} \sin (m ϕ + ψ) e^{\mp j β z} \hat{ϕ} - \\ \frac{γ}{z_{0}} (\frac{k_{0}}{k})^{2} J_{m} (k_{0} r) \cos (m ϕ + ψ) e^{\mp j β z} \hat{z} 。 (3) \end{array}$

式中, $k_{0} = \sqrt{k^{2} - β^{2}}$ , 负号为前进波, 正号为反射波。

波纹槽内场 $(a \leq r \leq b)$ 的表达式为:

$\vec{E} = \frac{k^{2} c}{j ω ε} [Y_{m} (k b) J_{m} (k r) - J_{m} (k b) Y_{m} (k r)] \sin (m ϕ + ψ) \hat{z}$ , (4)

$\begin{array}{l} \vec{Η} = \frac{C m}{r} [Y_{m} (k b) J_{m} (k r) - J_{m} (k b) Y_{m} (k r)] \cos (m ϕ + ψ) \hat{r} - \\ k c [J^{'}_{m} (k r) Y_{m} (k b) - J_{m} (k b) Y^{'}_{m} (k r)] \sin (m ϕ + ψ) \hat{ϕ} 。 (5) \end{array}$

1.2特征方程及特殊点参数图

当p<<工作波长、t<<d时, 用等效导纳的方法处理r=a时的场匹配可以得到特征方程如下:

$(k_{0} a)^{2} \frac{Y}{k a} = F_{m} (k_{0} a) - \frac{m^{2} (k_{0} a)^{2}}{(k a)^{2}} \frac{1}{F_{m} (k_{0} a)}$ 。 (6)

式中,

$F_{m} (k_{0} a) = \frac{k_{0} a J_{m}^{´} (k_{0} a)}{J_{m} (k_{0} a)}$ 。 (7)

$Y = \frac{J_{m}^{´} (k a) Y_{m} (k b) - J_{m} (k b) Y_{m}^{´} (k a)}{J_{m} (k a) Y_{m} (k b) - J_{m} (k b) Y_{m} (k a)}$ 。 (8)

特征方程的一些特殊参数点如下:

① 低频截止点 $\bar{β_{m}} = \frac{β_{m}}{k} = 0$ , 所谓低频截止点就是模式开始传播的频率, 有2种情况:

Fm (k0a) ≠0, Fm (k0a) =Sm (ka, kb) ;

Fm (k0a) =0;

② 快慢波分界线: $\bar{β_{m}} = \frac{β_{m}}{k} = 1, k_{0} = 0$ 。

③ 平衡混合条件: $S_{m} (k a, k b) = 0, F_{m} (k_{0} a) = \pm m \bar{β_{m}}, γ = \pm 1, \bar{β_{m}} \neq \infty$ 。

④ 高频截止条件: $\bar{β_{m}} = \frac{β_{m}}{k} = \infty, k_{0} = \sqrt{k^{2} - β_{m}^{2}} = j \infty$ 。

⑤ 短路条件:Sm (ka, kb) =∞。

这些特殊参数点揭示了波纹结构与产生混合模的波导结构的模式激励、传播、快慢波转换和截止等机理, 这些特殊参数点都是研究波纹喇叭平衡混合模、多模波纹喇叭以及波纹差模耦合必须搞清楚的最基本理论基础。

波纹波导中的HE11模式与HE21模式特殊点参数图如图2所示。

2差模耦合点的分析

2.1波纹波导临界截止点性质

在波纹波导内截止点的性质与波纹壁的等效导纳Y有密切的相关性, 在临界截止点有各种不同的特征值, 按其性质分为2个大类。

2.1.1 开路性质

在Y>0时HE2n模和Y<0时EH2n模在临界截止时有 $J_{2}^{´} (k_{0} a) = 0$ , 平衡混合模的混合因子γ如下:

$γ = \frac{\sqrt{k^{2} - k_{0}^{2}} a}{k a} \frac{J_{2} (k_{0} a)}{k_{0} a J_{2}^{´} (k_{0} a)}$ 。 (9)

显示Y>0时的HE2n模和Y<0时的EH2n模在临界截止蜕化为TE2n模, 被磁壁封闭呈现开路特性, 特性阻抗为无限大。

2.1.2 短路性质

Y>0时的HE2n模和Y<0时的HE2n模在临界截止 $J_{2}^{´} (k_{0} a) \neq 0$ , 可得γ=0 (k=k0) 。显示Y>0时的EH2n模和Y<0时的HE2n模在临界截止蜕化为TM2, 被电壁封闭, 呈现短路特性, 特性阻抗为零。

2.2波纹喇叭差模耦合点参数的确定

首先要设计一个单主模HE11的波纹喇叭就可以确定每个波纹槽的槽参数 (如图1中的内径a、外径b、槽周期p、槽齿厚度t、槽宽d) , 通过这些槽参数代入到式 (8) , 当m=2时就是求解HE21模的导纳Y。把计算出的导纳Y代入到特征方程式 (6) , 当m=2时就是求解得每个槽HE21的特征值k0a, 再把k0a代入到式 (9) , 求解混合因子γ。对于HE模, γ>0;对于EH模, γ<0。通过计算得出的导纳Y值与混合因子γ, 利用波纹波导临界截止点性质条件就可以判断出临界截止点是短路性质还是开路性质。

通过对波纹槽内场电场与磁场表达式式 (4) 和式 (5) 分析可以看出槽内场电场只有 $\hat{z}$ 方向分量, 在 $\hat{r}$ 方向和 $\hat{ϕ}$ 方向都没有分量, 因此在 $\hat{r}$ 方向开的耦合口没有电场耦合, 只有磁场耦合。

确定波纹喇叭差模的耦合点, 即相当于确定差模在波纹喇叭哪个位置磁场能量最大、信号最强, 只有在选对了开耦合孔的位置, 才能够得到比较好的差模方向图以及良好的性能指标。

由于开的耦合孔是磁耦合, 也就是把问题转化为寻找电流最大值, 所以首先需要分析电流的反射驻波特性。电流在传输线中的驻波特性如图3和图4所示。

在波纹槽喇叭中差模HE21模能量最强的点, 也就是电流最大值位置, 从图3和图4可以看出, 只有在电流波腹点的位置电流值最大。从图中可以看出, 如果在临界截止点是短路性质的时候, 电流波腹点在 $\frac{n}{2} λ$ 的位置 (n=1, 2, 3, 4, 5……) ;如果在临界截止点是开路性质的时候, 电流波腹点在 $\frac{n}{4} λ$ 的位置 (n=1, 3, 5, 7……) 。通过波纹波导的特征方程式 (6) , 当m=2时计算出每个槽的HE21模的k0a特征值, 利用公式 $β_{21} a = \sqrt{(k a)^{2} - (k_{0} a)^{2}}$ 计算每个槽的传播常数β21。当β21>0时, HE21模可以在波纹喇叭内传播;当β21<0时, HE21模不可以在波纹喇叭内传播;当β21=0时, 就是HE21模的临界截止点;通过计算出每个喇叭槽的β21传播常数确定HE21模的传播截止点的位置。在波纹槽的每个槽周期内HE21模的传播常数β21是个不变量, 但是相邻的2个槽周期内HE21模的传播常数β21是个变量, 由此可以得出如果在临界截止点是短路性质的时候, 电流波腹点在 $\frac{n}{2} λ$ 的位置, 根据公式 $\sum_{k = 1}^{\infty} β Δ z = \frac{n λ}{2} * \frac{2 π}{λ} = n π$ , 其中k为从临界截止点开始数的第k槽、Δz为一个槽周期p, 可以准确的确定临界截止点是短路性质差模HE21耦合点位置。如果在临界截止点是开路性质的时候, 电流波腹点在 $\frac{n}{4} λ$ 的位置, 根据公式 $\sum_{k = 1}^{\infty} β Δ z = \frac{n λ}{2} * \frac{2 π}{λ} = n π$ , 其中k为从临界截止点开始数的第k槽、Δz为一个槽周期, p可以准确的确定临界截止点是开路性质耦合点位置。

3结束语

详细介绍了波纹波导场理论及其临界截止点性质, 根据波纹波导场表达式求解波纹波导特征方程, 对波纹波导中HE21模和HE11模的特殊参数点进行了详细分析, 对于怎样求解出HE21模的特征值与传播常数β21给予详细的说明, 并且通过对电流反射驻波特性的分析来求解电流波腹点, 确定差模HE21信号最佳耦合点的位置, 研究差模HE21信号耦合点的位置是研究波纹喇叭差模耦合的关键技术点。

摘要：通过对波纹喇叭基本理论的分析, 描述了波纹喇叭具有的特殊参数点 (低频截止点、快慢波分界线、平衡混合条件、高频截止条件、短路条件) 的表达式及特征。以此为依据, 详细讨论了在波纹喇叭中主模HE11与差模HE21共存的条件, 以及在波纹喇叭内的差模临界截止点的分析。通过寻找到电流或者是电压的波腹点, 由此可以更准确选定好开耦合口的位置。

关键词：耦合,差模,波纹喇叭

参考文献

[1]章日荣, 杨可忠, 陈木华.波纹喇叭[M].北京.人民邮电出版社, 1988.

[2]杨可忠, 杨智友, 章日荣.现代面天线新技术[M].北京.人民邮电出版社, 1993.

[3]廖承恩.微波技术基础[M].西安:西安电子科技大学出版社, 2000.

[4]孙祥, 徐流美, 吴清.MATLAB7.0[M].北京.清华大学出版社, 2005.

写野喇叭花的作文篇10

写野喇叭花的作文

浙江杭州西湖区文一街小学政苑小区四年级叶泽

指导教师徐广益

六月，公园里的喇叭花开了，伴着初夏的阳光，开得如火如荼。看着它们肆意怒放目中无人的样子，我想起了农村奶奶家附近的那些“野喇叭”。

漫步在乡间的小路上，不经意间就能看到它们争先恐后攀爬的藤蔓，藤蔓上片片新叶争相吐绿，生机盎然。在青翠欲滴的叶子间隐匿着一朵朵小巧精致的花蕾，点点红晕虽使花蕾看起来有几分羞涩，但又显得大方得体、清新自然，毫无做作之感。看着它们半隐半露的样子，你也许会生出几分忧虑：如此含蓄的野喇叭，会不会被淹没在万花丛中？

事实证明，这样的担忧是多余的。第二天早上再去看时就会发现，它们集体吹起了嘹亮的号角，演奏起生命华美的乐章。它们开得如梦如幻。虽多，却不感压抑；虽繁，却不感杂乱。微风吹过，花冠频频舞动，似乎在用它们独特的`舞姿传递来自土地深处的秘密，感谢大自然的恩赐，引来无数蜂蝶驻足品赏。

蹲下，凝视这些野喇叭花时，会发现没有人给它们施过肥，浇过水，但它们依然欣喜地享受着阳光雨露的馈赠，用绿叶红花装点着大地。

带压作业喇叭口的改进与应用篇11

原井下作业中所用带压喇叭口的堵头为铸铁件 (图1) , 在压通后会落入井筒, 形成新的井内落物, 给后续冲砂、钻塞施工时造成很大困难。

二、带压喇叭口的改进与应用

经认真分析和研究, 将铸铁堵头, 改成了水泥塞, 有效解决了这个问题。

1. 结构

在原有喇叭口下端沿圆周等距打3个3mm的小孔, 再用3mm的铁丝穿入3个小孔内, 形成人字架, 在铁丝与小孔附近分别用手钳加压4个钳口印。然后用密度1.85g/cm3的水泥灌注到穿好的十字架喇叭口内, 灌注高度一般为5~6cm, 中间插一个3mm铁丝段 (凝固后取出, 形成小孔) , 凝固时间为48h。制作过程如图2所示。

2. 工作原理

改进后的带压喇叭口, 通过中间预留的小孔, 只有极少量的井内油水进入油管, 平衡了油套内外压差, 而大量的油水则进入油套环空从套管返出, 这样就防止了油气水从油管大量溢出或喷出, 达到了内堵目的, 满足了生产需要。管柱下至设计位置后, 正打压1~2MPa, 即可将水泥塞打掉, 实现油套的完全连通。

3. 操作方法

把凝固好的喇叭口接到下管柱最下面一根尾部, 待下到设计位置后, 用泵车正打压1~2MPa即可打掉完成管柱;如果冲砂施工下到设计砂面时, 直接从油管内打掉即可然后冲砂。

4. 现场试验及应用情况

该喇叭口在卫11-24井、卫2-57等井应用, 使用效果非常好。

三、结论

观察水仙成长的观察日记篇12

12月20日星期日雪

今天飘雪花了，昨天挨了冻，今天又要挨冻，唉，真是命苦呀!上帝呀!你什么时候能可怜可怜这弱小的生物呀!

12月21日星期二晴

今天上帝好像听懂了我的话，马上放出了阳光。我可要好好保养保养他，又重新给他换了一次水，等他明天的好消息吧!

12月22日星期三晴

今天，水仙可比昨天的不一样了，到底问题在哪儿呢?嘻嘻嘻嘻，告诉你吧，他又长出了一个花骨朵，哈哈哈哈，简直太棒了!

3月4日星期四晴

今天上午，上了开学第一节综合实践课，上个学期我种的水仙，花开的非常漂亮，开的又多，枝叶又很茂盛，这个学期我要种大蒜，再创辉煌。一切都寄托在这棵大蒜身上了。加油吧!

扩展阅读：写作技巧

写观察日记需要我们从小养成留心观察周围事物的习惯，并且坚持写好“观察日记”，写作水平就会得到提高。那么，怎样写观察日记呢?主要应依据以下五点：

第一，必须真实。要写自己亲眼观察到的事情或人物，不去抄袭别人的`，更不能胡编乱造。

第二，要突出中心。每篇观察日记都应围绕突出的中心来写，不要像记流水帐似的又杂又散。

第三，对肝见所闻所感要写具体，写出自己细微观察到的情景。如事物的形态、声音、色彩，人物的音容笑貌秘一举一动。

第四，要写出自己的感受。

第五，要把观察到的事物与人物及时写出来，不要过两三天后再补记。

观察日记要坚持写，不要三天打鱼两天晒网。有的实在没有内容写，可以不以日记形式来写，改为写观察笔记，也能收到同样效果。

要写好观察日记，必须注意以下几点：

(1)观察目的要明确。

(2)观察要全面细致。

(3)观察要持之以恒。

喇叭花作文篇13

到了楼顶，原想着喇叭花定然枝繁叶茂的，可我到了楼顶后却大失所望;牵牛枯死了，展现在我面前的，只有一片枯黄，我走了上去，双眼变得朦胧了，不禁用颤抖的双手拾起那喇叭花的枯蔓，它却立即折断了，干巴巴的，毫无生机，忽而一滴热泪落下，把我的双眼变得更加朦胧。

那时爷爷还在世，他对我非常好，他也是我认为最亲的人，小时候，我就很喜欢鸟儿，一次，竟哭着让爷爷给我买，本是没什么，可买鸟最近的地方是来回步行足足要几小时的遥远的花鸟市场，看着我又哭又闹的，爷爷再也拿我没办法了，他便只好答应了。随后，便看见他拿上了钱出去了。于是，我便在家又是着急又是烦躁的盼了足足一下午，爷爷才给我盼回来了;只见他一只手拿着我的鸟儿，另一只手撑着他的腰干子疲惫地进了门，我看见了鸟儿便心花怒放地又蹦又跳，马上兴奋地玩起了鸟儿，可却全然忘记了爷爷的存在。爷爷那时的模样已记得不那么清楚了，只记得爷爷脚上起了好大的水泡，我也曾问过他怎么了，他却不愿说，可看爷爷那痛苦的表情，不正是说明爷爷分明是疼吗?。

转眼又过去了几个月，爷爷种上了一株美丽芬芳的喇叭花，我的鸟儿也在爷爷的喂养下变得更加健康与活泼。可好景却不长，爷爷回乡后不久就去世了，紧接着，我的鸟儿也飞走了，它们仿佛是带着爷爷的爱与痛去的，我伤心之余便再也没有去看过爷爷的喇叭花了。

风起了，泪干了，风儿打在脸上，清清的，凉凉的，而在那清凉间，却又湛出浅浅的，淡淡的忧伤;我看看手中折断的喇叭花藤，不禁深深的叹息，为什么像爷爷这样好的人却偏偏要早早的离我而去呢?难道连这喇叭花藤也是因为悲伤而枯萎了吗?

TEM喇叭天线阵元间互耦的研究篇14

天线互耦主要有天线阵元之间直接耦合、近旁物体诸如支撑塔的散射产生的间接耦合和连接天线阵元的馈电网络提供耦合的通道等3种机制[2]。项目关于超宽带天线阵的远场辐射特性,提高远场主射方向的脉冲峰峰值,天线阵元之间的互耦是否对远场主射方向脉冲峰峰值具有影响等问题进行了研究,从仿真和实验两方面对上述问题进行了探讨。

1 天线阵列结构

TEM喇叭天线阵列结构见图1。每个TEM喇叭天线沿主轴Z方向的长度均为300 mm,天线末端口径处板宽为485 mm,两板之间距离为360mm,在此根据天线口径尺寸的要求,天线的特性阻抗选为280Ω的恒阻抗喇叭天线,使远场主射方向脉冲峰峰值最大。由图1-a可知,两天线口径中心相距484 mm,两天线相接且沿H面方向摆放。由图1-b可知,TEM喇叭天线阵沿E面方向摆放,口径中心相距360 mm,两天线也相接。

2 数值仿真分析

笔者利用FIT(时域有限积分)方法对上述的天线阵列进行数值分析[3]。激励脉冲采用高斯脉冲,其脉冲波形见第74页图2,脉冲持续时间为1.78 ns,脉冲源通过50Ω同轴线向天线馈电,计算分析沿主轴z向距离天线馈电点10 m处的(已满足远场条件)电场强度。

2.1 二元阵沿H面放置阵元之间耦合情况研究

给图1-a天线阵元端口编号,从x轴正向开始分别为端口1和端口2。仿真时向端口1馈入第74页图2中的高斯脉冲,计算得S11和S21的幅频特性曲线见第74页图3,其中,S11为端口1反射系数,S21为端口1到端口2的传输系数。仿真结果显示,当TEM喇叭天线阵沿H面方向摆放时,天线单元间的耦合主要在低频部分,对于所选280Ω的恒阻抗喇叭天线,当频率大于495 MHz时,S21的幅值小于-20 d B。

下面研究分析特性阻抗分别为150Ω,280Ω,377Ω的恒阻抗TEM喇叭天线组成的二元阵沿H面方向摆放,口径中心距离分别是80 cm和60cm时的耦合性。给端口1激励高斯脉冲,端口2接TDS694C型示波器,实测从端口1耦合到端口2的脉冲波形见图4。可以看出,当三组天线阵元间距相同时,377Ω恒阻抗TEM喇叭天线二元阵从端口1到端口2的耦合最强;阵元间距越近,相互耦合作用越强,当天线相接时,耦合最强。

2.2 二元阵沿E面放置阵元之间耦合情况研究

给图1-b天线阵元端口编号,从y轴正向开始分别为端口1和端口2。仿真时向端口1馈入图2中的高斯脉冲,计算得S11和S21的幅频特性曲线见图5,仿真结果显示,当TEM喇叭天线阵沿E面方向摆放时,天线阵元间的耦合也在低频部分,对于所选的280Ω的恒阻抗喇叭天线,当频率大于486 MHz时,S21的幅值小于-20 dB。

特性阻抗分别为150Ω,280Ω,377Ω的恒阻抗TEM喇叭天线组成的二元阵沿E面方向摆放时的状况,每个口径中心相距均为400 mm。给其中一个端口激励脉冲,另一个端口接示波器,实测从端口1耦合到端口2的脉冲波形,实测波形见图6。可以看出,当3组天线阵元间距相同时,150Ω恒阻抗天线沿E面排列的二元阵从端口1到端口2的耦合最强。

3 结束语

笔者通过仿真和实验的方法分析TEM喇叭天线阵互耦特点,以150Ω,280Ω和377Ω恒阻抗TEM喇叭天线为例,从时域角度比较阵间距离对互耦的影响。仿真和实验结果发现,天线阵在低频段阵间互耦较高,频段较强时,阵元间距越大,互耦越弱。

参考文献

[1]汪文秉.瞬态电磁场[M].西安:西安交通大学出版社,1991.

[2]Lamensdorf D,Sussman L.An Analysis of Some DirectiveAntennas Using Time Domain Measurements[D].IEEE An-tenna and Propagation Society Symposium:Los Angeles,CA,1971:307-311.

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