均匀的近义词

均匀的近义词（通用11篇）

均匀的近义词 篇1

我们的岩土工程勘察报告一般很重视地基承载力、基础持力层和基础形式的分析评价,对地基均匀性的评价重视不够,前几年多数单位的岩土工程勘察报告甚至不予评价,在审图机构的要求下,现在的勘察报告基本上有这一节的内容,但评价方法五发八门,说法也很多,如不均匀、较均匀、均匀性较好、均匀性一般等,并多以地层均匀性代替地基均匀性,概念也不是很清晰,彼此理解出入较大,本文针对《高层建筑岩土工程勘察规程》的理解谈谈自己的想法。

1 规范对地层均匀性和地基均匀性评价的要求

(1)《岩土工程勘察规范》4.1.11-3表述“查明建筑范围内岩土层的类型、深度、分布、工程特性,分析和评价地基的稳定性、均匀性和承载力”。其条文说明4.1.11-2补充解释为“地基的承载力和稳定性是保证工程安全的前提,这是毫无疑问的;但是工程经验表明,绝大多数与岩土工程有关的事故是变形问题,包括总沉降量、倾斜和局部倾斜;变形控制是地基设计的主要原则,故本条规定了应分析评价地基的均匀性,提供岩土变形参数,预测建筑物的变形特征。”

(2)《岩土工程勘察规范》14.3.3表述岩土工程勘察报告应根据任务要求、勘察阶段、工程特点和地质条件等具体情况编写,包括内容的第4款为“场地地形、地貌、地质构造、岩土性质及其均匀性”。

(3)湖北省地区规范《预应力混凝土管桩基础技术规程》(DB42/489—2008)中6.0.10条表明,预应力混凝土管桩基础岩土工程勘察报告内容应包括对地基的均匀性进行评价。

(4)《高层建筑岩土工程勘察规程》8.2.1-2表述天然地基分析评价应包括的基本内容的第2款为“地基均匀性”。其8.2.4条明确了地基均匀性判别方法。

从上述内容可见,岩土性质的均匀性及地基均匀性评价为强制性条文,为岩土工程勘察工作中必须评价的内容。

2 目前对地基均匀性评价的状况和必要性

因除《高层建筑岩土工程勘察规程》外,《岩土工程勘察规范》及《岩土工程勘察工作工程》没有对地基均匀性评价的具体方法和内容做出规定,且对规范的理解不同,均匀性评价也没有引起重视,勘察单位多以应付审查为主,也没有进行深入的研究和对规范进行深刻理解。出现了均匀性评价的盲目性和无所适从,现评价内容多以地层均匀性评价作为地基均匀性评价或以为地层均匀性评价就是地基均匀性评价的现象,与规范的要求不符。

《岩土工程勘察规范》4.1.11-3的条文说明明确地基均匀性主要解决地基变形问题,变形控制是地基设计的主要原则,影响变形控制的最重要在因素是地层在水平方向上的变形不均匀性。地基明显不均匀将直接导致建筑物的倾斜,所以,均匀性评价的目的,是预测建筑物的变形特征,是分析沉降和变形之需,是拟选基础方案是否可行的重要依据。所以,国标将均匀性评价作为强制性条款。,也是岩土工程勘察评价的主要方面。

3 对地层均匀性和地基均匀性评价的理解

对《岩土工程勘察规范》14.3.3条的“均匀性”理解,笔者认为是勘察报告对勘察场区地层的均匀性的描述,地层的均匀性是岩土工程的基本条件,也是岩土工程问题评价的基本依据,是岩土工程勘察报告的基本内容。地层的均匀性评价主要是对场区地层的工程特性和地层空间分布进行评价。

《岩土工程勘察规范》4.1.11-3和《高层建筑岩土工程勘察规程》8.2.1-2的“地基均匀性”理解是地基变形控制的评价,是岩土工程勘察报告中的岩土工程问题评价部分的主要内容,地层均匀性是地基均匀性评价的主要依据之一,地基均匀性评价主要是基础以下持力层的压缩层厚度变化(持力层及其下卧层水平方向上均匀性)和压缩层压缩性综合评价,在《高层建筑岩土工程勘察规程》中定量分析时采用的是当量模量的概念。

4 天然地基地基均匀性评价

天然地基均匀性评价方法应采用《高层建筑岩土工程勘察规程》8.2.4,首先进行定性判别,定性判别为不均匀地基的两种情况是:(1)地基持力层跨越不同地貌单元或工程地质单元,工程特性差异显著;(2)地基持力层虽属同一地貌单元或工程地质单元,但属下列情况之一:1)中—高压缩性地基,持力层底面或相邻基底标高的坡度大于10%;2)中—高压缩性地基,持力层及其下卧层在基础宽度方向上的厚度差值大于0.05b(b为基础宽度)。定量判别为不均匀地基的情况是:同一高层建筑虽处于同一地貌单元或同一工程地质单元,但各处地基土的压缩性有较大差异时,可在计算各钻孔地基变形技术深度范围内当量模量基础上,根据当量模量最大值E smax和E smin的比值判定地基均匀性。当E smax/E smin大于地基不均匀系数界限值K时,可按不均匀地基考虑。

从《高层建筑岩土工程勘察规程》8.2.4天然地基均匀性评价方法理解,是将基底持力层以下的可压缩层地层水平向分布和各土层的压缩模量作为评价条件,强调持力层底面坡度及压缩层厚度变化。现将《高层建筑岩土工程勘察规程》所示的几种情况图示如下:

(1)地基持力层跨越不同地貌单元或工程地质单元,工程特性差异显著。

(2)地基持力层虽属同一地貌单元或工程地质单元1)中—高压缩性地基,持力层底面或相邻基底标高的坡度大于10%。

(3)地基持力层虽属同一地貌单元或工程地质单元2)中—高压缩性地基,持力层及其下卧层在基础宽度方向上的厚度差值大于0.05b(b为基础宽度)。

(4)同一高层建筑虽处于同一地貌单元或同一工程地质单元,但各处地基土的压缩性有较大差异时需进行定量分析。

按下列公式计算当量模量:n∑Ai

根据当量模量最大值E smax和当量模量最小值E smin的比值判定地基均匀性。

5 桩基工程地层均匀性与地基均匀性评价

桩基础持力层当为高强度低压缩性岩土层(Es>20MPa)或基岩(低压缩性地基)时,一般桩基变形量较小,可不考虑地基均匀性的影响,桩基的均匀性评价主要分析持力层顶面坡度的不均匀性,当桩端持力层顶面坡度大于10%时应考虑对工程的影响。如应分析桩的稳定性(桩端是否会发生滑移),尤其是对预制桩持力层起伏不均匀时,而造成接桩和截桩,桩端坡度难以控制,并且当持力层起伏较大应在规定的钻孔间距内加密勘探点,复杂地基需一桩一孔布置勘探点,工程必要时可建议进行施工勘察。

对桩端持力层以下压缩层范围以内有中—高压缩性软弱夹层时(如图4)应评价桩基地基均匀性,并可参照天然地基的均匀性评价方法进行评价。

摘要：本文在对岩土工程勘察有关规范理解的基础上,对地层均匀性和地基均匀性的作用及其相互关系进行阐述,分析地基均匀性评价的重要性,细化了地基均匀性评价方法。

路基不均匀沉降的研究 篇2

【关键词】路基;不均匀沉降;沉降机理;沉降模式

1.绪论

1.1引言

公路是线型建筑物，路基是线型建筑物的主体。它贯穿公路全线与桥梁、隧道相连。因此，路基是公路的重要组成部分和它的质量好坏直接关系到整个公路的质量。

1.2 路基不均匀沉降国内外研究现状

目前国内外对路基不均匀沉降的研究主要集中在三个方面：沉降理论分析；路基不均匀沉降产生原因及模式；对不均匀沉降的处治措施。路基沉降及不均匀沉降的研究现状。

随着我国高速公路建设的发展，目前对于路基不均匀沉降带来的路面危害（路面早期破坏、桥头跳车等）进行了不少研究，这些研究对于我们认识路基不均匀沉降的机理及如何防治提供了有益的探索。

处治路基不均匀沉降的方法较多，但各有利弊。从设计方面总结国内外对路基沉降及不均匀沉降的处治措施主要有：（1）采用低等级路面过渡；（2）采用桥头搭板处治桥头沉降；（3）应用土工合成材料（土工格栅、塑料网格等）進行加筋或制成柔性褥垫层，使之调节和控制不均匀沉降；（4）应用超轻质EPS泡沫综合处治沉降；（5）压力灌浆法；（6）强夯法。

1.3 本文的研究内容

本文针对有关路基不均匀沉降的问题，在总结己有的研究成果的基础上着重对沉降理论、路基不均匀沉的产生模式及原因和强夯处治路基不匀匀沉降的机理与设计方法等进行了研究，其具体内容如下：

1.3.1沉降理论分析

1.3.2路基不均匀沉降产生模式

2.路基不均匀沉降分析

本文针对上述有关路基不均匀沉降的问题，在总结己有的研究成果的基础上着重对路基的沉降理论和在此基础上总结的路基不均匀沉降产生模式及成因进行分析。

2.1沉降理论分析

2.1.1路基模型及假定

本文路基模型以填土路基模型为例，且作如下假定：

（1）地基具有足够的承载力（即不考虑地基的工后沉降）。

（2）路基变形需考虑地下水、地表水和洪水的影响。

2.1.2 路基弹性模量E0和压缩模量Es的关系

在计算固结变形时，经常要用到压缩模量Es。具体求Es时，通常用下述两种方法：一种是先求出土的孔隙比e1和压缩系数a，再根据Es=(1+e1)/a求出；另一种方法就是Es=△p/?着x。其中?着x为竖向压缩应变，△p为附加应力。由于第一种方法在实际应用中相对较麻烦，现大多用方法二。因为在研究沉降中，不同土质的压缩模量Es经验数据较少，而弹性模量E0在道路工程中实验数据较多，且易于测得，当路基已得到了足够的压实。孔隙比接近于0，则E0与Es十分接近，所以对填土路堤进行计算固结变形时，可以近似地将Es用E0代替。

2.1.3 弹性模量E0与含水量?棕的关系

按照JTG B01-2003 公路工程技术标准[S]中路基回弹模量（E0）建议值中，以湖南省IV5区划一组粘性土为例，见表2—1。

2.1.5 浸水路堤的沉降变形

雨季水分从上面侵入路基，或水分因地下水位上升由下面侵入路基，或由于排水不畅路基遭水淹等，都会使土的状态发生变化处于这种情况下的路堤沉降将是三种形变的组台。

（1）固结形变：在水位上面路堤还存在固结沉降。但由于雨季或地下水位较高，影响到水位上面路堤的进一步固结。因此，此项沉降对于雨季可以忽略不计。

2.2 路基不均匀沉降产生模式及成因

由2.1阐述表明：影响路基沉降的因素很多，如荷载大小、土的性质、含水量、土层分布及土的应力历史等。大量的调查研究表明，路基不均匀沉降是多方面因素综合作用的结果。归纳起来，路基不均匀沉降模式有以下几种：

2.2.1 路基填土压实度不足

路基压实质量直接影响路基的强度和抗变形能力。据调查，一般高填路段路面普遍易产生纵向裂缝和沉陷，其原因之一就是路基的压实不足所致。

2.2.2 地基中存在软弱土层或岩溶

软弱土层本身力学性能差，在附加应力作用下，会发生固结沉降、次固结沉降和侧向塑性挤出，导致明显的沉降变形。

一般说来，土层的天然含水量越高、天然孔隙比越大，则压缩系数越大、承载力越低，则路基的沉降量和沉降差越大；抗剪强度和承载力越低，则侧向塑性挤出甚至局部坍滑的可能性越大。故地基中存在软弱土层或岩溶容易导致路基不均匀沉降。

2.2.3 路基刚度差异显著

路基综合刚度是指沉降变形有效深度范围内综合的抗变形能力。由于路基表面并非总是水平，公路构筑物与路基土体刚度差异明显，在相同外力的反复作用下，变形量不同。

很多情况下，单从施工控制角度来说，地基处理满足要求，路堤压实度也能够满足设计要求，在路基及地基均匀时，路基沉降满足规范要求，而且也不会导致路面开裂。但是，如果沿路基纵向或横向路基综合刚度相差过大，在车辆动载等作用下，也会引起明显的差异沉降，导致路面裂缝。属于这种情况的有：桥头与路基交接处，挖填交接处，填土厚度明显变化处，路基中埋设构筑物（如涵洞）处，地基性质差别较大处。

2.2.4 路基填料不足

在公路施工过程中，对填料、级配很难得到有效的控制，填料常常是路堑的挖方、隧道掘进产生的废方。这些填料性质差异大、级配也相差很远。一方面，在施工过程中，如果分层碾压厚度过大，小颗粒填料和软弱物质很难得到有效压实，在荷载的长期作用下，回填料会产生不协调沉降变形。路面会产生局部沉陷，刚性路面还可能产生裂纹或缝隙。另一方面，由于回填料的性质不一样，特别是有的回填料具有膨胀性，在路基排水系统局部失效后，水的渗入会使路面局部起，影响行车舒适度，严重的会使路面破坏。

2.2.5 地下水的影响

前面的分析表明，路基不均匀沉降的发生是多种因素综合作用的结果。其中，内因在于路基及地基本身，外因是车载、地下水及自重作用。

在地下水的交替作用下，路基土体内含水量反复变化。土体容重在一定范围内波动，更为重要的是，由毛细管张力引起的负孔隙水压力可以达到相当的数值，再加上水的软化、润滑效应，可以使土体产生沉降变形。

研究表明：路基中含水量变化，其中的有效应力相应改变，同时土体容重也会发生变化。这样的变化是经常的、反复的，它的交替作用引起土体的沉降变形。

2.2.6 复合型

路基不均匀沉降的发生，并非上述某一单方面原因，而可能包括设计、施工及其各种荷载作用。典型的如边坡失稳造成的路基路面病害，就是多种原因共同作用的结果。

3.结论

经过研究与实践本文得出以下几个方面的结论与建议：

3.1路基不均匀沉降的危害，要不断总结经验，重视调查和检测数据分析，加强科学研究。找出了诱发其发生的具体原因并归纳为六个模式。我们应该严格按照规范设计与施工，采取行之有效的预防和治理措施，从根本上降低路基不均匀沉降病害的发生和发展，从而有效增强公路的使用功能，延长其有效使用时间和提高其使用效率。

均匀的词是什么意思如何造句 篇3

拼音：jūn yún

词义：分布或分配在各部分的数量与比例相同。

均匀的近反义词

反义词：参差

近义词：匀称平均

均匀的造句举例

1) 内疚能使一个男人做出违背自身最佳利益的举动，而慾望也有同样的效果，当内疚与慾望在内心均匀地混为一体，那个男人十有八九会做出奇怪的事情。

2) 在妇女就座的餐桌一端，传来均匀的嘟哝声，在男人就坐的另一端，说话声越来越响亮，尤其是那个骠骑兵上校的嗓音如雷贯耳，他吃得多，喝得多，脸红得越来越厉害，伯爵把他看作客人的模范。

3) 夏天游泳、烈日暴晒，头发容易损伤，偷偷告诉你个养发秘籍：将头发弄湿后，用鸡蛋清均匀地抹在头发上，然后用热水一冲，哗!你将拥有一头美味的蛋花!

4) 利用沸腾水温均匀柔和地隔水煲炖，不粘不焦，全面确保美食营养原味;无出其右的炖煮技艺，特别适合炖煮珍贵美食。

5) 精神畅快，心气平和。饮食有节，寒暖当心。起居心时，劳逸均匀。

6) 他把种子均匀地撒在地里。

7) 终于知道为什么军训要左右转动了，因为这样晒得均匀。

8) 均匀的色调,使人看了很舒服。

9) 他须发皆白，秃头顶，眼角和嘴的两边均匀伸展地出几条深深的皱纹，但却满面红光。他背不驼，眼不花，看上去真有一副武当剑手的架式。

10) 白杨树的叶子像把小扇子，相对均匀地长在枝条上，叶子的大小基本一样，风一吹它叫哗哗的响，像唱歌一样。

11) 每个人的心里都有一只虎，一头猪，一头驴和一只夜莺。它们不均匀的活动引起人们性格的变化。

12) 不能搞均匀次义，均匀客义处分体现孬的，激励表示差的，失去的只是一收坏的职工队伍。

13) 取适量珍珠粉与水调成膏状，均匀地涂在黑头处，按摩分钟用水洗净，可去除黑头。

14) 种子撒得均匀，苗才能出得整齐。

15) 今年春天雨水均匀，庄稼苗出得整齐。

16) 午后的阳光慵懒的撒在我的身上，我眯着眼睛轻轻的抚摸着身旁熟睡的狗宝宝。均匀的呼吸，甜甜的阳光，让我的心像花儿一样静静地绽放着。

17) “嘀哒、嘀哒……”时钟发出均匀的响声。

18) 精神畅快，心气和平。饮食有节，寒暖当心。起居以时，劳逸均匀。

19) 洪秀全:“务使天下共享”，“有田同耕，有饭同食，有衣同穿，有钱同使，无处不均匀，无人不饱暖”。

20) 勤能体健，人不懒惰，襟怀开阔，豁达乐观。粗细搭配，荤素均匀。

21) 滴水穿石战高考如歌岁月应无悔，乘风破浪展雄才折桂蟾宫当有时。高考试卷是一把刻度不均匀的尺子：对于你自己来说，难题的分值不一定高。高考是一个实现人生的省力杠杆，此时是你撬动它的最佳时机，并且以后你的人生会呈弧线上升。

22) 很生动地描述了汤姆逊模型碰到的困难，即原子不可能是质量均匀分布大小为埃的球。

23) 这些珍珠，晶莹剔透，颗粒均匀。

24) 诚然，一条条带状的黄沙低地和许多松杉科的大树也破坏了这均匀的色调，这些大树或卓然独立，或三五成群，高高地凌驾于其他树木之上但总的色彩是单调阴郁的，在树林上面，清晰地矗立着小山顶端那光秃秃的岩石。

25) 头顶巨大的黄色月亮，把流动着的光芒，均匀地涂抹在黑暗的茂密树林里。

26) 亲爱的，多年以后，漆黑的夜里，你突然醒来，听着身旁爱人均匀的呼吸，你会不会怅然若失?你会不会怀疑，有什么重要的东西，丢失在年轻的岁月里?那一刻，你会不会，为我流下一滴泪水?

27) 这个世界上既有妖、鬼、神、魔。这个世界上也有糖芽般甜涩，柔韧真实，均匀的，模糊繁茂而又顽固的爱。

28) 对于个性实色用漆及特殊效果漆：裂纹漆，纹理均匀、变化多端、错落有致、保色性好。

29) 我对你的迷恋穿梭在这广袤的夜空，你的梦如轻纱，缓缓掠过我满布皱纹的额头。体温隔着房间相互交融，你在均匀地呼吸，我在寂静中劳作。爱人，这就是幸福。

均匀的近义词 篇4

热力学—统计物理教案（讲稿）

第二章

均匀物质的热力学性质

§2.1 内能、焓、自由能和吉布斯函数的全微分

一．热力学函数U,H,F,G的全微分

热力学基本微分方程为: dU = TdS – pdV

(2.1.1)对焓的定义式 H = U + pV 求微分可得

dH = dU + pdV + Vdp = TdS – pdV + pdV + Vdp

∴

dH = TdS + Vdp

(2.1.2)分别对自由能和吉布斯函数的定义式 F = U – TS, G = H – TS 求微分，经简单运算可得

dF = – SdT – pdV

(2.1.3)dG = – SdT + Vdp

(2.1.4)记忆方法：

二．麦克斯韦(Maxwell)关系

由于U,H,F,G均为状态函数，它们的微分必定满足全微分条件，即

Tp= –

(2.1.5)VSSVTV= 

(2.1.6)pSpSSp= 

(2.1.7)VTTVSV= –

(2.1.8)pTpT以上四式就是著名的麦克斯韦关系(简称为麦氏关系)。它们在热力学中应用极其广泛。另外，由(1.1.1)——(1.1.4)四个全微分式，还可得到下面的几个十分有用的公式。

因为内能可看成S和V的函数，即U = U(S,V), 求其全微分，可得

Ⅱ-1雷敏生

热力学—统计物理教案（讲稿）

§2.2 麦氏关系的简单应用

麦氏关系给出了热力学量的偏导数之间的关系，这样，人们可利用麦氏关系，把一些不能直接测量的物理量用可测物理量(如：物态方程，热容量等等)表达出来。本节以几个例子来说明麦氏关系的应用

一．求证：在温度不变时, 内能随体积的变化率与物态方程有如下关系

U= T VTp– p

(2.2.1)TV(此式称为能态方程)证明：选择T, V为独立变量，内能和熵均可写成态变量T和V的函数，U = U(T, V)，S = S(T, S)UdU =dT + TVUdV = CV dT + VTUdV VTSSdS =dT + dV TVVT由热力学第一定律有

SdU = TdS – pdV = T dT + TV上式与前式比较，可得

STpdV VTUSCV ==T

(2.2.2)

TVTVUS=T– p

(2.2.1)VTVT应用麦氏关系(2.1.7)，即可得到(2.2.1)，证毕。讨论：(1)对于理想气体，pV = nRT

U显然有：= 0，这正是焦耳定律的结果。

VT

(2)对于范氏气体（1 mol）

avb = RT p2vⅡ-3雷敏生

热力学—统计物理教案（讲稿）

三．试求，简单系统的 Cp – CV =？

由前面讨论得到的(2.2.2)和(2.2.5)两式，可得：

SSCp – CV = T 

TTPVSVSS因为

=+ 

TPTVVTTP熵可写成 S(T, p)= S(T, V(T, p))

SV于是，Cp – CV = T 

VTPT利用麦氏关系(2.1.7), 最后可得

pVCp – CV = T 

(2.2.7)TVTP或者，Cp – CV = VT2T

(2.2.8)注意：这里应用了关系式：=Tp

[此式可作为习题] 以上几式，对于任意简单系统均适用。但(1.2.16)式 Cp-CV= nR只是理想气体的结论。

Ⅱ-5雷敏生

热力学—统计物理教案（讲稿）

所以，由定压热容量和物态方程，就可求出焦汤系数。讨论：(1)理想气体

pV = nRT

∵

=

1nR11V== VTpVpT∴

= 0，即理想气体经节流过程后，温度不变。(2)实际气体

若  > 1， > 0，正效应，致冷。TT < 1， < 0，负效应，变热。 = 1， = 0，零效应，温度不变。T实际气体的一般是T和p的函数，当温度，压强不同时，即使是同一种气体，也可能处在三种不同的情况下。3.转变温度

所谓转变温度就是对应于> 0转变成T< 0的温度，也即是使显p变号的温度。HT然，此时的温度对应于也即 = 0，p= 0，H因此，T =T =11由于一般为T、p的函数，故， 应为p的函数，它将对应于T—p图中一条曲线，称为转换曲线。

二．绝热膨胀

气体在绝热膨胀过程中，熵不变，温度随压强而变化，其变化率为TT。设过程是准静态的，由 ppSSTp= – SpSTS= – 1可得： TpSpTTSS= –p CTpTPⅡ-7雷敏生

热力学—统计物理教案（讲稿）

§2.4 基本热力学函数的确定

在所引进的热力学函数中，最基本的是三个：物态方程，内能和熵。其它热力学函数均可由它们导出。因而，基本热力学函数确定后，就可推知系统的全部热力学性质。一．以T, V为态变量

物态方程：

p = p(T, V)

(由实验得到)

(2.4.1)

p内能：∵

dU = CVdT + TpdV

TVp∴

U =CVdTTpdV+U0

(2.4.2)

TVCVSSp熵：

∵

dS =dT + dV =dT + dV

TTVVTTVCp∴

S =VdTdV+ S0

(2.4.3)

TVT例：求1 mol的范氏气体的内能和熵。

avb = RT得 解：由物态方程p2vRaapRT–T2=2 – p = T

vbvbvvTVaa内能：u =cvdT2dv+ u0=cvdT–+ u0

(2.4.4)vvcp熵： s =vdTdv+ s0

TvT=cvRdTdv+ s0

(注意：cv与v无关)TvbcvdT+ R ln(v雷敏生

热力学—统计物理教案（讲稿）

V∴

H =CPdTVTdp+ H0

(2.4.7)

TPSCPSV熵：∵

dS =dT +dp =dT –dp TTpTppTCpVdT∴

S =dp+ S0

(2.4.8)TTp

例：求1 mol 理想气体的焓，熵和吉布斯函数 解：理想气体的状态方程为：pv = RT

hh焓：

dh =dT +pdp TpTRTRv而

v – T= 0 T=

ppTp∴

理想气体的摩尔焓为：h =cpdp+h0

(2.4.9)熵：

s =∴

s =cPcPRvdTdpdp+s0=dTT+s0 TTppcPdT– R ln p +s0

(2.4.10)T吉布斯函数：按定义

g = h – Ts

g =cpdp–T或

g = –TcPdT+ RT ln p +h0–Ts0

(2.4.11)TdTcPdT+ RT ln p +h0–Ts0

(2.4.12)T21，dv = cPdT）T（注意：上式的得出利用了分部积分，即令u =通常将g写成g = RT(+ ln p)

(2.4.13)其中

=

s0h0dTcdT––

(2.4.14)PRTRRT2若摩尔热容cp为常数，则有

=

cs0h0cP–ln p +P

(2.4.15)RTRR上式要从(2.4.11)式开始，并令cp为常数，再与(2.4.13)式比较可得。

Ⅱ-10雷敏生

热力学—统计物理教案（讲稿）

3.热力学函数

由上面的对应关系可知表面系统的物态方程应为

f(, A, T)= 0

(2.5.8)由实验测得，与面积A无关，所以，物态方程可简化为：

 = (T)

(2.5.8’)

由 dF = – SdT +dA 得 S =FF，=

(2.5.9)TA积分第二式得表面系统的自由能为

F =dA =A + F0

(2.5.10)因为与A无关，故可提到积分号外；而且当A = 0时，表面消失，积分常数F0= 0，因此，上式也可写成

F =A

或者

=

F

(2.5.11)A这说明，液体的表面张力系数就是单位表面积的自由能。

表面系统的熵为：

S = – A

d

(2.5.12)dT由G—H方程可得表面系统的内能

U = F – TFd= A(– T)

(2.5.13)

dTT所以，由=(T)可用只求偏导数就得到表面系统的全部热力学函数。

Ⅱ-12雷敏生

热力学—统计物理教案（讲稿）

为ud。这样，在dt时间内，这一束电磁辐射通过面积dA的辐射能量为： 4c dt u

d dA cos 4考虑各个传播方向（见图2-4），可以得到投射到dA一侧的总辐射能为：

2coscudtdAd=dtdAdcossind Judt dA =cu44002cu1122sin2=cu 

Ju=42046.辐射压强p：当电磁波投射到物体上时，它对物体所施加的压强。麦克斯韦从电磁场理论出发，早就预言有辐射压力存在，但直到本世纪初，辐射压力才由列别捷夫、尼科斯和赫耳分别测量到。

可以证明，辐射压强与能量密度有如下关系

1p =u

(2.6.2)3（上式将在统计物理学中推导。见王竹溪著《热力学简程》p116—117。它也可从电磁场理论得到，可参阅电磁学有关内容。）

二．空腔平衡辐射的热力学性质 1.辐射能量密度u(T)：

由于u仅是温度的函数，因而辐射场的总能量U(T, V)可表为

U(T, V)= u(T)V 1p1du由于 p =u，对其求偏导，则有： =

dT33TVU考虑能态方程

= T VTu = T

p– p 于是得到 TV1du1dTdu–u

或者

= 4

uT3dT3解此微分方程得： u =T

4(2.6.3)这里为积分常数。上式说明，平衡辐射的能量密度与T的四次方成正比。

Ⅱ-14雷敏生

热力学—统计物理教案（讲稿）

§2.7 磁介质的热力学

一．基本微分方程

热力学基本微分方程的一般形式是

dU = TdS +Yidyi

(2.7.1)i对于磁介质，Yidyi= – pdV +0H dM

(2.7.2)i上式的第二项是外场使磁介质磁化所做的功，但不包括激发磁场所做的功。这样，磁介质的热力学基本微分方程为

dU = TdS – pdV +0H dM

(2.7.3)在以T、p、H为独立变量时，特性函数是G

G = U + pV –0H M – TS

(2.7.4)∴ dG = dU + pdV + Vdp –0HdM –0MdH – TdS – SdT

将dU的表达式代入上式得

dG = – SdT + Vdp –0MdH

(2.7.5)

二．绝热去磁致冷

如果忽略磁介质的体积变化，此时吉布斯函数为

G = U –0H M – TS

(2.7.4’)dG = dU – TdS – SdT –0HdM –0MdH

注意此时，dU = TdS +0HdM

∴ dG = – SdT –0MdH

(2.7.6)由全微分条件有：

MS=

(2.7.7)0HTTHT由S = S(T, H)可得 HSHS= –1 STTHMS0TTHHT = –T∴  = –STSHSTTHHⅡ-16(2.7.12)0HT,PpT,H上式是磁介质的一个麦氏关系。上式左边的偏导数给出了，在温度和压强不变时，磁介质的体积随磁场的变化率，这就是磁致伸缩效应；上式右边的偏导数给出了，在温度和磁场保持不变时，介质的磁矩随压强的变化率，它描述了压磁效应。(2.7.12)式正是反映了这两种效应之间的关系。

怎么美白均匀肤色呢？ 篇5

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浅析不均匀地基的基础方案 篇6

地基基础是整个建筑物的重要组成部分, 它对建筑物的安全和正常使用有着密切联系, 通常我们勘察后建议建筑的基础形式应当满足建筑物的强度和变形及稳定性要求, 一般建筑物物采用变形控制, 如沉降量、沉降差、倾斜等。在均匀的基础土中, 我们建议的持力层及基础形式一致, 这样下伏的岩土层的压缩性及变形一致, 通常控制沉降量即可满足要求。但实际中, 多数建筑的地基土类别不一致, 这样在满足沉降量的同时, 更重要的是满足沉降差。常见的类型主要有土岩结合的地基、填土与其他地基土结合的地基, 在分析这类基础形式时, 我们应当注重:满足基础形式的一致性及;基础形式的同一性, 在无法同时满足两项时, 我们应尽量满足一项。本文在对勘察中实际遇到的实例进行分析提出较合理的基础方案, 供同行参考。

2 实例分析

2.1 某开发区兴建厂房及配套建筑, 厂

房为一层, 长度为200m, 宽50m, 单柱荷载为1000kN, 办公楼为12层, 单柱荷载10000kN, 由于开发区为大规模开挖整平后形成的, 故厂房及办公楼一侧为强～中风化基岩直接出露地表, 另一侧为填土层及坡残积形成粘性土, 强～中风化基岩承载力较高且压缩性较小, 坡残积土承载力较低且压缩性较大。

厂房的长度及跨度较大但荷载较小, 对一类厂房一侧无填土或填土厚度较小地段的基础方案分析时, 因其地基土均可作为拟建物的基础持力层, 一般建议采用浅基础, 但采用浅基础时, 基础持力层不一致, 这就需要对地基土及基础结构进行一定的处理, 由于一侧为强～中风化基岩, 其压缩性较小, 另一侧压缩性较大, 为使两侧的沉降一致, 建议对强～中风化基岩一侧的进行弱化处理, 通常可采用褥垫的形式进行弱化处理, 这样使得通过垫层的压缩和过渡使基础变形和受力得到过渡, 达到满足沉降差的要求。同时在设计上部结构时, 可设置沉降缝, 以及加强基础与上部结构的刚度, 基础形式可采用抗不均匀沉降能力较强的柱下条形基础。

对办公楼的基础方案分析时, 因该建筑为高层建筑, 荷载较大, 在满足沉降量、沉降差时, 还应主要倾斜度的控制, 通常建议基础持力层为较好的强～中风化岩层, 但该层一侧埋藏较深, 一侧又直接出露地表, 故无法满足基础形式的一致性, 这时, 我们采用的基础方案应满足持力层一致, 这就出现根据持力层的深度浅深情况采用独立基础、墩基础、桩基础, 虽然基础形式不一致, 但持力层一致, 其持力层的压缩性及变形性一致, 故沉降可满足要求。在采用该方案时, 应考虑相邻基础持力层深浅, 是否满足抗滑要求, 如不满足要求, 独立基础及墩基础应进入持力层一定深度。

2.2 某建筑物为3层, 荷载约3000 kN,

场地上部为冲洪积形成的粘性土, 但场地中央原位鱼塘, 后经填平处理, 填土中夹杂鱼塘淤积形成的淤泥质土等, 该段地基土厚度约5～6m, 池塘上部的填土无法满足基础承载力的要求, 故在对该建筑物的基础方案分析时应考虑填土的影响。

对于面积较大且厚度较大的填土层时, 采用换土垫层显然不合理, 不经济, 这时如继续考虑采用浅基础时, 可对填土进行其他处理, 通常可采用对填土强夯或采用深层搅拌法。这样处理的目的就是为提高填土的承载力, 对填土的深层搅拌法及强夯处理, 强夯处理后的填土承载力特征值可达到fak=140～160kPa, Es=6.0MPa。这样处理后填土满足建筑物承载力要求, 但该建筑物的基础持力层不一致, 可能出现沉降差异, 设计过程中, 应对各个不同持力层的压缩性及变形性进行沉降验算, 并采取必要的措施。

结论

不均匀的地基是不良的建筑场地, 对于这样场地的基础工程, 必须根据工程特点和场地特征因地制宜的确定地基基础处理方案。通过上面分析的多层、高层建筑以及土岩结合的、填土与其他地基土结合的不同情况, 提出了在经济上合理、在技术上可行、在实际施工过程中可用的基础方案, 同时更重要的在满足建筑物变形要求及建筑物使用的安全性。

参考文献

[1]叶书麟, 叶观宝.地基处理[M].北京:中国建筑工业出版社, 1997.

[2]朱浮声.地基基础设计与计算[M].北京:人民交通出版社, 2005.

均匀的近义词 篇7

【关键词】均匀磁场 导体细线圈 自感现象

【中图分类号】TL62+2【文献标识码】A 【文章编号】2095-3089（2016）31-0166-02

在大学物理的课程中，有很多的内容与法拉第电磁感应定律相关，但是在学习中，主要以外界磁场对导体细线圈的作用为主，而并不是要由感应电流的情况来决定最终的磁通量。此外有一部分人表示，是否符合欧姆定律，还要看导体线圈的电动势的具体情况，而对电磁能并不予以特别的重视。下面，我们主要是根据法拉第电磁感应定律，来详细的研究一下均匀磁场中导体细线圈的自感现象。

一、感应电流和感应电流的函数式

在外界的磁场里，放入导体细线圈，同时让线圈和磁感线出于90度角的状态。如果外界磁场能够因为时间的变动而得到满足：

B（t）=Bocos（wt）

如果感应电动势用e来表示的话，那么电流方向和磁感应强度方向，这两者就可以形成螺旋关系。通过法拉第定律，能够得到如下的关系式：

E=do/dt=d/dt（Φ+Φ）=dt/dΦ-dt/dΦ。在这个关系式当中，Φ代表的是外界磁场给线圈所提供的磁通量，而经过认真的分析能够看出，这个关系式能够满足Φ=BS=R2B（t）。而Φ则代表感应电流所提供的磁通量，适合下面的公式Φ=BS=LI。在这个公式中，B代表感应电流所提供的磁场强度，L则代表导体细线圈的感应系数。

通过利用法拉第电磁感应定律，我们能够发现，电阻和自感电动势之间的总和相当于导体细线圈所有的磁场感应，用公式来表达的话就是：

E=IR-EL+Ldt/dI。 在这个公式中，EL=IR+Ldt/dL代表自感电动势，而IR则代表电阻所承受的电压。

根据以上的公式，我们能够列出满足感应电流的方程：

2Ldt/dI+IR=na2Bowsin（wt） 如果对这个公式采取转换的话，假如导体线圈的电流符合I（0）=0的要求，那么就可以得到2LpI（p）+I（p）R=na2Bo p2+w2/w2.同时，I（P）=p2+w2/na2w2Bo+2Lp+R/1。

然后通过对I（P）=p2+w2/na2w2BΦ+2Lp+R/1的转换，得到准确的感应电流的公式：I（t）=na2w2Bo[-4L2w2+R2/2Lcos（wt）+4L2w2+R2sin（wt）+4Lw2+R2/2L] 如果时间t→Φ，那么导体细线圈就会趋于平稳，此时的公式应为：

I（t）=na2wBo[4L2W2+R2/2L.cos（t）+4L2w2+R2sin（wt）=4L2w2+R2/R/w sin（wt）=4LW2+R2/nawBosin（wt）。

如果把公式I（t）=na2wBo[4L2W2+R2/2L.cos（t）+4L2w2+R2sin（wt）=4L2w2+R2/R/w sin（wt）=4LW2+R2/nawBosin（wt）带入到EL=IR+Ldt/dL这里，那么当感应电动势趋于平稳的时候，就能够得到下列公式：

E（i）=na2wbo 4w2L2+R2/w2L2+R2 sin（wt）。

二、导体细线圈的自感系数

尽管在过去，已经通过研究得到了载流导体线中磁场的感应系数，而且也总结出了函数公式：

B（r）=8a（a2-r2）/u0I（4a2-r2），在这个公式当中，a代表导体线圈半径，r则代表导体线圈周围的一个点，不过在过去对导体线圈磁场进行分布期间，全都将线圈当作没有界限的。这样的情况就造成，当磁场与线圈越来越近的时候，磁场就会具有非常大的强度，而且磁通量也会变得强起来，这完全与实际情况不相符，原因在于使用安培环路定理，轻易的就能够得出结论，而从有限粗细的导体线圈的角度来进行分析的话，我们发现，无论是在表面处，还是平面的磁通量，其有限粗细的导体线圈都是有限制的，不过，导体线圈在横截面的半径上如果不大于自身半径的话，这就意味着相关文献的实验的结果是正确的。

假如导体线圈的横截面用dr来表示，线圈的长度用dl表示，那么电流元的磁感强度就是4n（dr）2/u0Idl，而所有线圈的磁通量就是Om（I）=B（r）2nrdr=LI。如果把公式B（r）=8a（a2-r2）/u0I（4a2-r2）套用到Om（I）=B（r）2nrdr=LI，同时舍去dr2的话，我们能够得到导体细线圈的自感系数：L=8a/u0n[6In a-3In（2a-dr）a2-2adr-3a2In（dr）]。假如dr的值是0.01a的话，那么自感系数就是L=5.0ua。

三、讨论

I（t）=na2wBo[4L2W2+R2/2L.cos（wt）+4L2w2+R2sin（wt）=4L2w2+R2/R/w sin（wt）=4LW2+R2/nawBo sin（wt），E（i）=na2wbo 4w2L2+R2/w2L2+R2 sin（wt），这两个公式因为在感应电动势上具有一定的相位差Oo（0

B（t）=Bocos（wt）=Bosin（wt+2/n）。另外，感应电流之间的相位差是2/n+o（0

通过以上内容我们能够了解到，导体细线圈在周期范围内会出现至少两次的时间间隔，这样的结果会导致定律失效，同时，如果磁场的频率越来越大的话，那么就意味着感应电动势越来越强。不过，根据实验发现，无论是在表面处，还是平面的磁通量，其有限粗细的导体线圈都是有限制的，不过，导体线圈在横截面的半径上如果不大于自身半径的话，这就意味着专业文献中所进行的实验的结果是正确的。

参考文献：

[1]孟庆宽.导体细线圈在均匀磁场中的自感现象[J].大学物理，2015（12）：16-19.

[2]刘宏.巧用线圈角色 速解自感问题[J].中学物理，2015，33（9）：77-78

[3]自感现象中电流图像的剖析[D].理科考试研究，2016，23（5）：41-41.

[4]全朝献.自感现象中的能量变化[D].学苑教育，2011（4）：62-62.

均匀的近义词 篇8

用有限元方法模拟了非均匀叠层材料的固体力学行为和破坏过程,各层材料性质的初始非均匀性采用某一给定的统计规则描述.用三维网格对试件进行有限元剖分,每个单元具有各自的均匀各向同性常量以反映总体的`非均匀性.加载过程中不同单元破坏次序不同,因而整体等效应力应变关系表现出复杂的非线性性.通过数值计算,在选定的具体条件下,模拟了在逐步加载过程中,叠层材料应力应变场的变化和不同单元依次破坏直至试件整体破坏的过程.算例中叠层材料由14～15层构成,使用的网格数约为几千个.用该方法得到的非线性等效应力应变曲线与文[11,12]中叙述的拉伸作用下应变超过某一值后,材料发生应变软化现象的试验数据符合较好,趋势相当一致,因此可以设想是对应变软化原因的一种解释.

作 者： 陈永强 姚振汉 作者单位： 陈永强(北京大学力学与工程科学系,北京,100871)

姚振汉(清华大学工程力学系,北京,100084)

均匀的近义词 篇9

关键词：房屋建筑；地基不均匀沉降；危害；对策

随着人们生活水平的提高，人们对房屋的要求不再只是单纯的遮风避雨，而是更加看重其质量与安全性能，这就要求房屋建筑企业在施工中要更加注意施工的技术与过程，保证施工的质量与房屋建筑的安全性能达到指标。在近些年，地基不均匀沉降成为房屋质量与安全的一大隐患，对房屋的正常使用及居民的日常生活造成了极大的危害。造成房屋建筑地基不均匀沉降的原因主要包括房屋建筑地基设计不合理，房屋建筑施工过程不合格以及房屋后期使用中出现的意外影响等因素。严重的地基不均匀沉降会造成房屋建筑的开裂，影响房屋建筑的正常使用，甚至威胁居民的生命财产安全，造成不可弥补的后果。

一、地基不均匀沉降对房屋的危害

1.地基不均勻沉降导致房屋倾斜

房屋地基不均匀沉降会造成房屋的倾斜，由于房屋地基中的地质软弱程度的不同以及房屋内部使用负荷承载量的不同，会造成房屋向地基中地质较为软弱且房屋内部负荷承载力较重的一方倾斜，地基不均匀沉降如果达到了十分严重的程度，还会造成房屋建筑的倒塌，对人们生命财产安全造成极大的损失。建筑地基不均匀沉降的典型例子就是著名的意大利比萨斜塔，由于其倾斜程度严重，使得它在很长一段时间内都是危险建筑，禁止人们使用和靠近。

2.地基不均匀沉降导致房屋严重下沉

如果房屋建筑地基中地质综合质量过于软弱，就会造成房屋建筑整体下沉，尤其在高层建筑中，地基不均匀沉降出现几率较高，一旦出现，第一层建筑就很有可能会下沉到地下，地下室很有可能会因为房屋的下沉而坍塌。在我国，最著名的房屋下沉的例子就是上海锦江饭店，其建在软土地基上，下沉程度高达2.6m，地层建筑严重下沉到地下，成为半地下室，严重影响其正常使用。

3.地基不均匀沉降造成房屋墙体开裂

地基不均匀沉降还会造成房屋墙体的开裂，比较典型的例子就是清华大学供应科库房楼在建成后仅一年以内，就出现了墙体开裂的状况，使用三年后，全楼墙体出现33条大的墙体裂缝，成为一栋危楼。

二、地基不均匀沉降的预防措施

1.房屋建筑设计措施

在房屋建筑设计中注意对地基不均匀沉降的预防是较为有效的措施。在进行房屋建筑设计时，应该着重注意房屋建筑的长高比，长高比设计的是否合理将会直接影响房屋建筑整体结构的强度和刚度。如果房屋建筑的长度设计得过长，那么在合理的房屋沉降期内，竖墙则会因为弯曲程度过大而出现墙体的开裂。在房屋设计时，应该在合适的位置设置沉降缝，沉降缝会将房屋分成几个独立的单元格，使得单元格的整体刚度变大，有利于应对房屋不均匀沉降。

2.房屋建筑结构措施

在房屋建筑的结构中也能通过采取一系列的措施，加强其结构的稳固性。首先，应该在房屋建筑结构中设置圈梁，圈梁对于房屋建筑有着极为重要的作用，尤其是在一些地震频发地区，圈梁能够有效提高房屋的抗震功能，减少房屋断裂、开缝等情况的出现；其次在房屋建筑结构中应该合理设置承重墙，房屋结构中的承重墙在整个房屋建筑发挥着主要的承重功能，应该合理设置承重墙的位置。除此之外，还应该注意减轻房屋建筑本身的自重，具体可以在房屋建筑施工中选择质地较轻的材料，采用轻结构等措施。

3.房屋建筑施工措施

在房屋建筑过程中，应该加强对现场施工的管理。在施工过程中，应该尤其注意进行房屋建筑工程图纸的交接，在挖基坑时应该尽量减少对地基土的影响，一般在坑底应该保留20cm的基层土，如果地基土受到了强烈影响，应该立即进行基层土的回填。在施工过程中，应该注意先对高建筑、重建筑进行施工，使其先进行一段时间的合理沉降，再对低、轻建筑部分进行施工，这样就可以有效减少房屋建筑总体的沉降程度，对结构的刚度起到了良好的维护作用。除此之外，在施工过程中，应该严格按照施工规范进行施工，禁止违规操作，避免施工过程中出现安全事故与安全隐患。

三、结语

房屋建筑企业如果想要在日益激烈的市场竞争中脱颖而出，最重要的就是要做到对房屋建筑的保质保量，筑造出人民群众信得过的安全建筑，杜绝豆腐渣工程的出现。为了提高房屋建筑的质量与使用寿命，减少房屋质量安全事故的发生，应该加强对房屋建筑施工过程的管理，做好地质勘查与设计，并加大对房屋地基不均匀沉降的预防管理，对地基不均匀沉降状况进行综合有效治理。只有这样，才能保证房屋建筑企业的经济效益与社会效益，保证房屋建筑的质量与使用寿命，保证房屋居住人员的生命与财产安全，房屋建筑企业才能获得更好的经济效益与社会效益，才能更好的应对目前我国房屋建筑行业中的激烈竞争。

参考文献：

[1]刘皓，张思渊，张学鹏.地基不均匀沉降的危害及防治[J].中国水运（下半月刊），2012，09：220-221.

[2] 杨坪，唐益群，王建秀.地基不均匀沉降对既有村镇住宅的危害及注浆加固治理[J].现代商贸工业，2012，16：351-352.

[3]杨坪，唐益群，王建秀.地基不均匀沉降对既有村镇住宅的危害及注浆加固治理[A].上海防灾救灾研究所.上海防灾救灾研究所20周年庆典会议研究短文集[C].上海防灾救灾研究所：，2015：1.

均匀电场中气体放电过程的分析 篇10

设外界游离素在阴极表面辐照出一个电子, 这个电子由于受到电场力的作用而向阳极方向运动, 运动过程会频繁的与气体分子发生碰撞, 其中一些碰撞可能导致分子的电离, 得到一个电子和一个正离子。在电场的作用下新电子和原有电子会继续向前运动, 与气体分子碰撞又能引起新的电离过程, 电子数目成倍增加像雪崩一样发展, 因而称之为电子崩。如图1 所示:

2 低气压、短间隙下的气体放电

2.1自持放电与非自持放电

非自持放电是指放电过程必须依赖于外界游离因素, 一旦撤掉外界游离因素放电便停止。反之, 撤掉外界游离因素放电仍能继续发展, 这时放电即达到自持阶段。随着外加电压的增加, 放电都是逐渐发展的, 都是由非自持放电转入自持放电。放电达到自持的条件为:

2.2汤逊理论

低气压、短间隙的放电过程可以用汤逊理论来解释, 此时指δ•d<0.26cm的情况 (δ指气体的相对密度, d指间隙的距离) 。当外施电压足够高时, 气体中会发生强烈的游离过程, 使气体中的自由电子数和正离子数按几何级数增加, 即出现电子崩。由于正离子的体积和质量相对较大, 其平均自由程比电子要小得多, 所以很难发生碰撞游离。但如果场强足够强, 因碰撞游离而产生的新的正离子在电场作用下向阴极运动, 并撞击阴极, 如果至少能从阴极表面释放出一个有效电子, 以弥补原来那个由于外界游离因素产生电子崩并进入阳极的电子, 则放电达到自持放电, 这就是汤逊放电理论的叙述过程。

3 高气压、长间隙下的气体放电

当 δ 与d的乘积较大时, 有一些现象用汤逊理论就解释不清楚了, 比如放电时间、阴极材料的影响、放电外形等。针对汤逊放电理论的不足, 1940 年左右, H. Raether及Loeb、 Meek等人提出了流注 (Streamer) 击穿理论, 从而弥补了汤森放电理论中的一些缺陷, 能有效地解释高气压下, 如大气压下的气体放电现象, 使得放电理论得到进一步的完善。

3.1 流注的形成条件

形成流注的必要条件是电子崩发展到足够的程度后, 电子崩中的空间电荷使原电场明显畸变, 大大加强了崩头及崩尾处的电场。电子崩中电荷密度很大, 所以复合过程频繁, 放射出的光子在崩头或崩尾强电场区很容易引起光电离。二次电子的主要来源是空间的光电离。3.2 流注自持放电条件 (即形成流注的条件)

流注的形成需要初崩头部的电荷达到一定的数量, 使电场发生足够的畸变和加强, 并造成足够的空间光游离。一般认为, 当 αd ≈ 20或eαd≈ 108即可满足上述条件, 使流注得以形成, 而一旦形成流注放电便转入自持。

4 汤逊放电理论与流注放电理论的比较

汤逊理论的实质为气体放电的主要原因是电子碰撞游离, 二次电子来源于正离子撞击阴极使阴极表面逸出电子, 逸出电子是维持气体放电的必要条件。所逸出的电子能否接替起始电子的作用是自持放电的判据。流注理论认为形的必要条件是电子崩发展到足够的程度后, 电子崩中的空间电荷足以使原电场明显畸变流注理论认为二次电子的主要来源是空间的光电离。

注理论可以解释汤逊理论无法说明的pd值大时的放电现象。如放电为何并不充满整个电极空间而是细通道形式, 且有时火花通道呈曲折形, 又如放电时延为什么远小于离子穿越极间距离的时间, 再如为何击穿电压与阴极材料无关。两种理论各适用于一定条件的放电过程, 不能用一种理论取代另一种理论。

摘要：在自然界中, 气体放电是一种很普遍的自然现象。干燥气体通常是良好的绝缘体, 但当气体中存在自由带电粒子时, 它就变为电的导体。这时如在气体中安置两个电极并加上电压, 就有电流通过气体, 这个现象称为气体放电。气体放电与电场的形式、电压的种类及大气条件等因素有关, 本文主要分析均匀电场中低气压、短间隙和高气压、长间隙的放电过程, 同时对两种放电理论加以阐述和比较。

关键词：电子崩,汤逊理论,流注理论

参考文献

[1]张红.高电压技术[M].北京:中国电力出版社, 2006

[2]严璋, 朱德恒.高电压绝缘技术[M].北京:中国电力出版社, 2007

均匀的近义词 篇11

Mosaic方法在非均匀下垫面上的适用性研究

在非均匀下垫面情况下, Mosaic方法是目前国际上广泛运用于模式中计算地表通量的方法.大量的研究表明, 下垫面的非均匀分布会引发局地环流, 非均匀分布的空间尺度较大时, 所引起的环流甚至可以达到海陆风的强度.这种环流的存在直接影响到次网格地表通量的计算.次网格地表非均匀分布, 尤其是大尺度模式中的次网格非均匀分布, 必将影响地表通量的计算.本文针对次网格地表非均匀问题, 设计了高分辨率的.Mosaic试验和非均匀试验, 开展了不同背景风情况下的一系列数值试验, 以探讨这种影响的程度.结果表明, 在土壤湿度空间分布不均匀的情况下, 运用Mosaic方法计算得到的地表潜热通量偏小, 背景风较小的时候偏差较大, 背景风增强时偏差减小.

作 者：姜金华 胡非 李磊 JIANG Jin-hua HU Fei LI Lei  作者单位：姜金华,胡非,JIANG Jin-hua,HU Fei(中国科学院,大气物理研究所大气边界层物理与大气化学国家重点实验室,北京,100029)

李磊,LI Lei(北京市气象局,北京,100089)

刊 名：高原气象  ISTIC PKU英文刊名：PLATEAU METEOROLOGY 年，卷(期)：2007 26(1) 分类号：P404 关键词：次网格非均匀地表   Mosaic方法   地表通量   背景风