展开计算

展开计算（精选7篇）

展开计算 篇1

圆锥计算问题一直是每份中考试卷中都要出现的, 而且大多出现在每种题型的较偏后的位置, 也就是说还有一定的难度.那么这类问题如何不丢分呢?试举几例, 帮助同学们“展开”思考.

例1 (2015·徐州) 用一个圆心角为90°, 半径为4的扇形围成一个圆锥的侧面, 该圆锥底面圆的半径为_______.

【思路讲解】∵扇形的圆心角为90°, 半径为4, ∴扇形的弧长为

∵圆锥的底面圆周长等于它的侧面展开图的弧长, ∴根据圆的周长公式, 得2πr=2π, 解得r=1.

【反思回顾】可以发现, 将圆锥的侧面展开图与底面圆周长对应起来是解题的关键.

例2 (2015·扬州) 已知一个圆锥的侧面积是2πcm2, 它的侧面展开图是一个半圆, 则这个圆锥的高为_______cm (结果保留根号) .

【思路讲解】如图1,

∵圆锥的侧面积是2πcm2, 它的侧面展开图是一个半圆,

∵圆锥的底面圆周长等于它的侧面展开图的弧长, ∴根据圆的周长公式, 得

在Rt△ABC中, 由勾股定理, 得

∴这个圆锥的高为

【反思回顾】绘出草图, 寻找展开扇形与底面圆之间的对应关系有助于思考, 建议同学们学习这样的数形结合的解题习惯和方法.

小试身手

1. (2015·连云港) 如图2是一个几何体的三视图, 其中主视图与左视图都是边长为4的等边三角形, 则这个几何体的侧面展开图的面积为_______.

2. (2015·常州) 已知扇形的圆心角为120°, 弧长为6π, 则扇形的面积是_______.

参考答案

1.∵由三视图可知这个几何体为圆锥, 圆锥的母线长为4, 底面圆的直径为4,

∴这个几何体的侧面展开图的面积=1/2×4π×4=8π.

2.设扇形的半径为r, ∵扇形的圆心角为120°, 弧长为6π,

怎样展开联想 篇2

在作文中，怎样展开联想呢？我们可按照下列三种思路去培养和发挥自己的联想能力。

一是从“相近”“相关”的方面去联想。也就是作者由某一事物的感知，而引起跟它在时间或空间上有相近或相关关系的其他事物的联想。

苏轼的《水调歌头·明月几时有》，由人间独酌，起舞弄清影写起，联想到人的悲欢离合。这些都是由相近、相关的事物而引起的联想。

二是抓住“相似”的特点展开联想，是指作者由某一事物的感知，而引起跟它在性质或或形态上有某种相似的事物的联想。

如郭沫若《天上的街市》，抓住街灯和明月的相似之处，由街灯联想到天上的明星，再从明星写到街灯，通过牛郎织女的幸福生活，寄托了作者反抗传统观念、追求幸福生活的强烈愿望。

茅盾的《白杨礼赞》，抓住白杨树干、枝、叶、皮及顽强生命力这一点，采用象征手法，由此及彼，自然而然地联想到和白杨树一样具有顽强生命力的北方农民。再如，由波浪想到柔软的丝绸，由大花猫想到老虎，由天上的白云想到地上的棉花等，这些都是抓住事物的相似之处来展开联想的。

三是朝着“相对”“相反”的方向去联想。也就是作者由某一事物的感知，而引发起与它在性质或特点上有相对或相反事物的联想。

如曹植的《七步诗》：“煮豆燃豆萁，豆在釜中泣；本是同根生，相煎何太急？”就是较好运用了相对与相反联想的手法，设置了豆萁煮豆这一特写镜头，凸现了兄弟相残的主旨，收到了强烈的艺术效果。

又如许地山的《落花生》：“花生的好处……很多它的果实深埋在地里，不像桃子、石榴、苹果那样，把鲜红的果实高高挂在枝头……”在这里，作者由埋到地下的花生联想到同它相对的事物——挂在枝头上的桃子、石榴、苹果。这些都是由相对或相反的事物，通过对比而产生的联想。

离心叶轮叶片的展开计算 篇3

离心压缩机全焊接形式的叶轮是由轮盘、轮盖、叶片焊接而成。全焊接叶轮的制造过程必须进行叶片的展开计算。如果计算错误导致叶片报废重新投料, 会影响生产, 给企业造成损失。

二元流叶片有单圆弧、双圆弧、离散点等几种形式, 本文分别介绍这几种叶片的展开计算法。

1 叶轮结构

全焊接形式的离心压缩机叶轮[1]由整体轮盘、整体轮盖和沿圆周分布的叶片焊接而成。

多枚叶片圆周分布在叶片内、外圆之间, 见图1。

单圆弧叶片型线由1段圆弧构成, 双圆弧叶片由2段圆弧相切组成, 有内切和外切两种, 外切双圆弧叶片呈S形, 离散点叶片型线是由一组数据点形成的曲线。

2 函数计算展开方法

2.1 单圆弧叶片展开方法

单圆弧叶片展开简图如图2所示。求叶片厚度中心圆弧型线的圆弧长度, 即得到叶片的展开尺寸。

从叶片设计图纸可知:O是叶轮回转中心, A是叶片圆弧的圆心, R是叶片外圆半径, r是叶片内圆半径, b是叶片厚度中心圆弧的半径, a是叶片圆弧圆心所在的圆半径, 计算步骤如下:

1) 在△AOB中, 应用余弦定理求出角度α:

2) 在△AOC中, 应用余弦定理求出角度β:

3) 求出角度n, n=α-β;

2.2 双圆弧叶片展开方法

2.2.1 内切双圆弧

1) 在△AOB中, 应用余弦定理求出角度α1:

2) 在△AOC中, 应用余弦定理求出角度β1:

3) 求出角度n1, n1=α1-β1;

5) 在△EOC中, 应用余弦定理求出角度α2:

6) 在△EOD中, 应用余弦定理求出角度β2:

7) 求出角度n2, n2=α2-β2;

2.2.2 外切双圆弧

1) 在△AOB中, 应用余弦定理求出角度α1:

2) 在△AOE中, 应用余弦定理求出角度β1:

3) 求出角度n1, n1=α1-β1;

5) 在△AOE中, 应用余弦定理求出角度α2:

6) 在△EOD中, 应用余弦定理求出角值β2:

7) 求出角度n2, n2=α2-β2;

2.3 离散点叶片展开方法

离散点叶片的中心型线是以1组坐标点 (x, y) 的形式给出, 坐标零点一般在叶轮回转中心, 离散点叶片展开计算比较复杂, 一般采用软件绘图法展开。

3 软件绘图展开方法

单圆弧叶片作图法:利用CAD软件, 画出1枚叶片圆弧型线, 标出叶片厚度中心圆弧。用叶片的内圆、外圆将圆弧裁剪, 保留叶片内圆、外圆之间的型线。利用软件测量弧长功能, 测量出叶片厚度中心圆弧的弧长, 就得到叶片展开长度。

双圆弧叶片作图法:将2段圆弧都画出来, 用叶片内圆、叶片外圆将圆弧裁剪, 2段圆弧从切点处互相裁剪, 保留叶片内、外圆之间的型线, 利用软件的测量功能, 分别测出2段圆弧的弧长, 2段弧长之和就是叶片展开长度。

对离散点叶片, 将叶片中心型线的坐标点以 (x, y) 的形式输入到文本文件里, 有的软件需要 (x, y, z) 的形式, 则z为0, 然后将坐标点导入CAD软件, 用这些点生成spline样条曲线, 用叶片内圆、叶片外圆将曲线裁剪、延伸, 保留叶片内、外圆之间的型线, 利用软件功能分析曲线的长度, 就得到离散点叶片展开长度。

用叶片三维造型展开叶片:根据叶片图纸所提供的数据, 在NX软件里做出叶片的造型[2], 然后利用软件的展开功能将叶片造型展开, 再利用软件的输出功能, 输出DWG文件。通过CAD软件的编辑, 得到叶片的展开长度。

4 结语

离心压缩机二元叶片的展开计算是工艺设计[3]过程中的关键步骤, 叶片的生产制造完全依赖叶片的展开尺寸, 计算结果直接指导叶片的生产, 展开尺寸错误会导致叶片批量的不合格, 所以, 在作离心叶轮的工艺设计时, 叶片的展开计算一定要正确, 只有计算正确, 才能保证生产的顺利进行, 从而保证叶轮制造合格。

摘要：总结了离心压缩机二元流叶片的展开方法, 分别介绍了单圆弧叶片、双圆弧叶片、离散点叶片的展开计算步骤。

关键词：二元流叶片,离散点,展开方法

参考文献

[1]隋泳恩, 谭朝鑫.离心压缩机叶轮H2S应力腐蚀开裂及其对策[J].风机技术, 2000 (3) :19-21.

[2]杨小斐, 白万民.基于UG的飞机发动机叶片造型的方法研究[J].机械设计与制造, 2008 (2) 124-126.

复杂曲面展开 篇4

【关键词】复杂曲面;展开;catia cad

0.前言

为了创造出能激发客户购买欲望的产品，各企业设计者们会使用PROE、UG、CATIA、SolidWorKS等软件对产品的外形进行设计，设计出不规则的复杂曲面。通过曲面展示产品的外在力量。于是各种曲面的测量加工成型就成为机械加工技术中不断被讨论的话题。

1.零件分析

本文讲的零件为通过CATIA制作的一个对称不规则曲面（见图一曲面）。此曲面需要用1.2mmQ195钢板加工（伸长率δ5/%：≥33）。加工方法为制作阴阳模具，展开曲面，按照展开图形切割零件胎板，最后将胎板冲压成型。本文主要讲零件的展开及误差判断。

图一 曲面三维图形

2.测量曲面

为得到此曲面的外形数据，同样利用CATIA软件，按照曲面被两个有夹角的平面上下相剪切得到的特点，将曲面在夹角范围内通过三个平面再四等分。

通過软件绘制出三个平面与曲面相交而得的曲线。

绘制中间的曲线上等距的23个点，制作通过以上23个点且与中间曲线垂直的23个平面。

绘制23个平面与曲面的5条曲线相交得到的点。

最终绘制出曲面的网格图（见图一 网格）。

3.四制作曲面

通过测量得到曲面的网格尺寸如下：

第一层（A）尺寸为17.15、22.43、22.33、17.47、22.91、22.98、17.80、23.25、23.50、18.14、23.44、23.87。

第二层（B）16.95、22.27、21.93、17.25、22.55、22.78、17.58、22.70、23.42、17.93、22.73、23.97。

等等直到第十二层。

通过以上数据，利用AUTOCAD2010软件中的尺寸及几何约束绘制曲面网格图形的单元图形（见图二A）。

再将单元格图形拼接成初步胎板形状（见图二B）。

将拼接出的图形中每层X轴方向尺寸相加，再通过绘制出每一层中Y轴的平均高度，得到曲面的展开图形的一半（见图二C）。

图二 曲面展开

4.精度测量

测量三维图形及胎板中每层之间可测量相对应点之间的距离并相加得到对比尺寸。

曲面第一条线总长178.28。网格第一条线总长184.49，相对曲面变化量3.5％。

曲面第二条线总长74.60。网格第二条线总长75.64，相对曲面变化量0.014。

曲面第三条线总长121.80。网格第三条线总长121.06，相对曲面变化量-0.006。

曲面第四条线总长77.22。网格第四条线总长76.13，相对曲面变化量-0.014。

曲面第五条线总长187.71。网格第五条线总长186.39，相对曲面变化量-0.007。

5.结论

通过对比尺寸可以发现尺寸最大变化量为3.5％远远小于材料的伸长率33％。符合加工要求。

此方法较为复杂，但是可以有效对精度要求不高但形状复杂的曲面的展开。并可测量出展开图形相对于原曲面在不同部位的变化量。

【参考文献】

［１］曾正明.机械工程材料手册【金属材料】（第7版）.机械工业出版社,2010-10-01.

［２］胡海龙.CATIA V5R18基础设计.清华大学出版社,2010-07-01.

展开计算 篇5

不管螺旋绞刀结构形式是连续的或是不连续的, 是等直径的还是圆锥形不等直径的, 是等螺距的还是不等螺距的, 再或是单线螺旋、双线螺旋还是三线螺旋, 其结构组成并不复杂, 都是由叶片和轮毂组成。单线螺旋绞刀和多线螺旋绞刀见图1。

螺旋绞刀构造虽然不是那么复杂, 但有些参数也致关重要, 比如正确地选择螺旋绞刀的螺旋导角, 也就是我们通常所说的压力角, 就有着很重要的作用。这是因为螺旋绞刀的螺旋导角的大小与螺旋绞刀的传出效率有关系。大家知道:当螺旋绞刀的螺旋导角太大时, 其螺旋绞刀上的轴向分力就变小, 那么, 沿螺旋绞刀表面的分力也变小, 要是这个分力小于制砖物料和螺旋绞刀表面的摩擦阻力时, 那么, 制砖物料将和螺旋绞刀一起回挤, 从而降低了螺旋绞刀的挤出效率。当螺旋绞刀的螺旋导角较小时, 从理论上说是可以提高螺旋绞刀的轴向挤出力。螺旋绞刀的螺旋导角小, 使得入料处相邻两螺旋绞刀之间的空间也变小了, 从而降低了螺旋绞刀的填充系数, 也一样地不能提高螺旋绞刀的挤出效率。要使螺旋绞刀的螺旋导角比较合理, 就要在保证沿螺旋绞刀表面的分力要大于制砖物料与螺旋绞刀表面的摩擦阻力的前提下, 具有一定的填充系数。根据人们长期使用积累的经验, 螺旋绞刀的螺旋导角一般在13°~22°之间较为合适, 在硬塑挤出时, 其螺旋绞刀的螺旋导角大约在12°~20°之间较为合适。选择螺旋绞刀螺旋导角的原则是:螺旋绞刀直径较大时, 螺旋导角就取较小的值;螺旋绞刀的直径较小时, 螺旋导角取较大的值。

以上是专业书籍介绍的人们长期使用的经验总结, 下面想介绍一下自己在工作中对螺旋绞刀展开尺寸计算时的一个小窍门。

随着现在双级真空挤出机机型越来越大, 螺旋绞刀叶片尺寸也越来越厚, 如果采用焊接的办法进行制作的话, 叶片厚了, 不管是用拉伸还是用压力机压制变形都是很困难的, 因此, 就采用铸造的办法铸造螺旋绞刀。对于中小型制砖用的双级真空挤出机, 可以采用铸造的办法制造螺旋绞刀, 也可以采用焊接的办法制作螺旋绞刀, 看自己工厂制作的实际情况而行。

笔者原先工作过的一家工厂, 那里有压力机, 也有一套压制螺旋绞刀叶片的模具, 对叶片不是很厚的螺旋绞刀往往是采用焊接的办法进行制作。

焊接制作螺旋绞刀, 第一步就是要将螺旋绞刀叶片的展开尺寸计算出来, 再对钢板进行切割成自己所需要的扇形, 然后再压制变形, 与轮毂焊为一体制作成自己所设计的螺旋绞刀。螺旋绞刀工作时要跟煤矸石、页岩等制砖物料打交道, 磨损起来很厉害。用户需要经常更换磨损了的绞刀, 我们必须给他们准备一些配件, 以供用户需要。有时人家急着要制作配件, 常采用焊接的方法制作螺旋绞刀, 这样比较快捷, 不需要外协。

自己制造螺旋绞刀存在一个叶片的下料问题, 因为螺旋绞刀的成型尺寸与其下料的展开尺寸是不相同的, 因此, 在制作之前我们就要计算出螺旋绞刀的展开尺寸并画展开图来。螺旋绞刀叶片展开图形的画法和计算方法有一种是采用作图法作出来的。其步骤是:①作直角三角形ABC和ABD, 使其中的AB等于螺旋绞刀的导程H, 导程也就是我们所说的螺距, 再使其中的BC等于πD、BD等于πd, 斜边b、a分别为螺旋内、外边缘线的实长;②作等腰梯形, 使其上底等于b, 下底等于a, 高等于 ;③延长等腰梯形两腰相交于0点, 以0点为圆心, 以01、02为半径分别作出两圆, 并在外圆上量取a的长度得到点4, 连接04所得圆环部分, 既是所求的螺旋铰刀的展开图。用这种画图的方法作螺旋绞刀叶片的展开图形, 有点比较复杂, 估计很少有人用这种方法制作螺旋绞刀叶片。

还有一种方法是用计算的方法计算出螺旋绞刀展开图的尺寸, 然后按照所计算的尺寸进行放样切割成螺旋绞刀叶片压制以前的圆环形状。从上面画展开图的画法看出来, 可以通过计算求得画图中的所有数据:

式中D—螺旋绞刀外圆直径, mm;

d—螺旋绞刀内圆直径, mm;

r—为螺旋绞刀展开图内圆半径, mm;

R—为螺旋绞刀展开图外圆直径, mm;

H—为螺旋绞刀的导程, mm。

—螺旋绞刀外缘展开长度, mm,

—螺旋绞刀内缘展开长度, mm,

—螺旋绞刀叶片宽度。画展开图及计算螺旋绞刀叶片尺寸, 见图2。

当然, 现在像螺旋绞刀叶片的展开图、圆锥筒的展开图、上面圆形下面方形物体的展开图, 还有一些其他形体的展开图, 都有专门的电脑软件, 不需要去计算去画图, 只需将其数据输入电脑, 其形体的展开图就出来了。

那么, 在没有这个软件的情况下, 我们还是利用上面的公式计算方便一些。工作中, 有时需要进行绞刀成本核算, 就需要计算螺旋绞刀叶片的展开尺寸。如果一个一个地去计算, 既花费时间, 还容易出现错误, 计算出来的数据还不准确。要是只输入螺旋绞刀的外径、内径及螺距就能计算出它的展开尺寸和质量来, 那就快捷多了。“Excel”表格有强大的函数计算功能, 把公式输入到表格之中就行了。只需把上面计算螺旋绞刀展开图的函数计算式一项一项输入到表格里, 再将质量计算函数式也输入到里面去, 计算时, 只将螺旋绞刀的外径、内径以及螺距输入, “Exeel”就自动把我们所要的数据——螺旋绞刀外缘展开长度、螺旋绞刀内缘展开长度、螺旋绞刀展开外圆半径、螺旋绞刀内圆展开半径都计算出来了。需要说明的是, 计算螺旋绞刀质量的前提是, 螺旋绞刀叶片的厚度是一致的。如果不一致还得添加公式才行。其表格形式见表1。

在随后的工作中, 又一次接到外单位一批螺旋绞刀的外协时, 我们采用此表格很快就算出来了。

通过以上事实说明, 用“Excel”表格计算螺旋绞刀放样的展开尺寸, 是绝对没问题的。只需要把D螺旋绞刀外径、d轮毂直径 (螺旋绞刀内径) 、S螺距这几项输入, 鼠标一拖, 所要的尺寸都计算出来了, 非常简单快捷, 而且还不会出现笔误和差错。笔者之所以把这点小窍门写出来, 是因为希望对大家有所帮助。也许有人还有更好的办法, 希望也能够写出来, 供大家学习和借鉴。参考文献:

参考文献

展开计算 篇6

光子晶体是不同介电参数材料的周期复合结构系统,电磁波在其中的传播会被其周期结构调制从而有带隙的出现。类似地,在铁磁材料领域内,不同铁磁材料的周期复合,形成了所谓的磁振子晶体人工微结构复合材料。对磁振子晶体领域的研究是近来的一个热点[1,2,3,4,5]。研究表明,自旋波在恰当的磁振子晶体结构中会形成自旋波带隙结构,频率落在带隙范围内的自旋波不可在磁振子晶体复合材料中传播,具有带隙结构的磁振子晶体材料在微波领域具有重要的应用价值[5,6,7,8]。但是,对磁振子晶体材料的理论研究远比对光子晶体的研究要复杂的多,因为影响自旋波传播的相互作用机制非常复杂。比如决定磁振子晶体主要特性的材料参数有交换相互作用、饱和磁化强度等,而光子晶体只有介电参数一个变量。当然,如同光子晶体中电磁波满足的Maxwell方程一样,自旋波在铁磁材料中满足的Landau-Lifshitz动力学方程也是一个非线性的矢量方程,但是后者存在外磁场磁化的问题。以上诸多因素导致了对磁振子晶体领域的研究要困难得多。在实际理论计算研究中,只有在一定的近似条件下才可进行,常根据周期系统的晶格常数大小,考虑影响自旋波传播的主要磁相互作用机制(分为交换作用、偶极相互作用、静磁相互作用等),简化动力学方程,进一步计算和分析自旋波在其中的传播与局域等性质。

本文设计了一维磁振子晶体薄板系统,采用平面波展开法数值计算了静磁自旋波满足的Walker方程。研究结果表明,一维磁振子晶体薄板系统会有自旋波带隙的出现,具有带隙结构的磁振子晶体本身就是一个良好的带通滤波器。

2 模型与计算方法

一维磁振子晶体系统由Co(cobalt)/Py(Permalloy)两种铁磁材料周期交替排列构成如图1所示的无限大薄板,系统在x方向具有周期性,其晶格常数a=aA+aB,在y方向为无限大,在z方向为有限厚的薄板,其厚度为d。

长波线性近似下,可忽略交换相互作用,静磁自旋波在铁磁材料中的传播可用Walker方程描述为[1]

undefined

其中,磁导率张量

undefined

。这里的undefined是旋磁比(γ>0),H0是外加磁场,Ms为饱和磁化强度矢量。在磁振子晶体中沿着x方向传播的静磁波满足

undefined

将μ代入方程(2)可化为

undefined

对于如图1所示的研究系统,将undefined在倒格矢空间作傅里叶级数展开,并应用布洛赫定理有

undefined

其中,undefined为整数)。把方程(4)和(5)代入(3)式可得到本征方程

undefined

对傅里叶系数ωm(Gx-G′x)计算可得

undefined

f为体积填充率(Co排列在Py基底中),undefined为结构函数[6]。对给定的传播方向undefined, 数值求解本征方程(6)式,即可得到静磁自旋波的色散关系ωn(kx)。

3 结果与讨论

采用上述平面波展开法,数值计算了由Co和Py周期交替排列构成的一维薄板磁振子晶体带结构。由于带结构依赖于波的传播方向,因此在计算中让静磁波在XOZ平面内传播,为此令ky=0。在X方向具有周期性,只需考虑第一布里渊区的波矢即可,undefined。在Z方向薄板具有二个表面,其厚度d=30nm,波函数在表面处为驻波的节点,即undefined。计算中参数的选取如下[3]:Co和Py铁磁材料的饱和磁化强度分别为Ms=1.15×103Gs和Ms=0.658×103Gs。对旋磁比我们假设一个平均值γ=1.946×1071/Oe·S,外磁场H0=0.2×104Oe。平面波法计算的收敛性检验表明,在倒格矢undefined表示中,当N=500,-N≤nx≤N,即取(2N+1)=1001个平面波数即可获得足够好的收敛精度要求。

图2、图3和图4为体积填充率undefined,晶格常数分别为50nm,500nm和50um情况下的磁振子晶体带结构。在如图所示的频率范围内,有5个完全带隙产生,这是因为两种铁磁材料的磁参数相差比较大,在低频范围内偶极作用场对自旋波传播影响是主要的。也即波长大于1μm以上的区间称为偶极区,此时短程的交换作用对自旋波的能量影响很小。比较图2、图3和图4发现,不同晶格常数下磁振子晶体的带结构图形状相同,当静磁波的波长与晶体的晶格常数相比拟时,偶极作用场起主要作用[9],根据布拉格散射实验可知,f=1/a(频率与晶格常数成反比)。计算结果显示,在偶极区范围内,晶格常数越大,晶体中静磁波频率越小,与实验所得公式相吻合。在以上三种晶格常数下计算所得的静磁波频率落在偶极区内,因此可以基于Walker方程求解静磁波的传播特性。对于晶格常数更小的情况下,需考虑交换作用,此时自旋波在铁磁材料中的传播用Landau-Lifshitz动力学方程求解。

具有带隙结构的磁振子晶体复合材料,在自旋波滤波器、共振腔等方面具有重要的应用价值。静磁波在磁性介质中的传播速度要比电磁波低2～4个数量级,因此可以采用集成电路技术实现静磁波器件的小型化。利用静磁波的传播特性可以制作静磁波和磁光波导器件。

4 结论

本文计算了静磁自旋波在一维磁振子晶体薄板的带结构。计算结果表明,在一定的结构及磁参数设计下,周期复合结构有完全带隙的产生,频率落在带隙范围内的自旋波不可通过整个复合结构。具有完全带隙结构的磁振子晶体复合材料在自旋波滤波器、延迟线、共振腔等器件材料的制作中具有重要的应用价值。同时计算结果也表明,在长波线性近似下,即静磁波的波长和晶体的晶格常数近视相等时,影响磁振子晶体带隙结构的主要因数是磁偶极相互作用,交换相互作用可忽略不计。在偶极区范围内,晶格常数越大,晶体中静磁波频率越小。

摘要：在长波极限近似下,铁磁材料复合系统中的磁相互作用可以仅考虑静相互作用,自旋波在其中的传播满足Walker方程。本文采用平面波展开法数值求解了由Cobalt/Permalloy两种铁磁材料周期交替排列构成的一维薄板磁振子晶体的带结构。计算结果表明,磁振子晶体薄板中静磁自旋波会有带隙结构的形成,位于带隙范围内的静磁自旋波被禁止在磁振子晶体复合材料中传播。利用此特性,磁振子晶体薄板材料有望用于微波领域内的传感、滤波以及导波等器件的制作材料。

关键词：磁振子晶体,静磁波,带结构,平面波展开法

参考文献

[1]Chi Kai H,Zhu Yun,Mao Rong W,et al.An approachfor analysis of magnetostatic volume waves in magnoniccrystals[J].J Appl Phys,2011,109:07D320.

[2]Wang Z K,Zhang V L,Lim H S,et al.Observation offrequency band gaps in a one-dimensional nanostructuredmagnonic crystal[J].Appl Phys Lett,2009,94:083112.

[3]Sokolovskyy M L,Krawczyk M.The magnetostatic modesin planar one-dimensional magnonic crystals with nanoscalesizes[J].Nanopart Res,2011,13:6085-6091.

[4]Krawczyk M.Magnetostatic Waves in One-DimensionalMagnonic Crystals With Magnetic and Nonmagnetic Compo-nents[J].IEEE Trans on Magn,2008,44:2854-2857.

[5]Chi Kai H,Zhu Yun,Mao Rongwei,et al.PropagationCharacteristics of Magnetostatic Volume Waves in One-Dimensional Magnonic Crystals with Oblique Incidence[J].IEEE Trans on Magn,2011,47:3708-3711.

[6]Yang H,Yun G H,Cao Y J.Point defect states of ex-change spin wave in all-ferromagnetic two-dimensionalmagnonic crystal[J].J Appl Phys,2012,111:013908.

[7]曹永军,云国宏,那日苏.平面波展开法计算二维磁振子晶体带结构[J].物理学报,2011,60:077502.

[8]曹永军,谭伟,刘燕.二维磁振子晶体中点缺陷模的耦合性质研究[J].物理学报,2012,61:117501.

行情悄然展开 篇7

自从年初的2、3月份反弹行情以来，截止至今，市场依然都还是很低迷的，行情清淡，没有很多的投资获利机会，这让许多人在今年开始割肉退出了股市，甚至还让很多人脑间浮现一些想法，诸如“股市就是一个赌场”、“炒股等于吸毒”、“股市就是一头猛虎，不能玩”等等。

连续低迷将近2年的A股市场，何时才能“雄起”呢·这是很多人心中的呐喊和疑问。因为，从2008年的金融危机至今，美国的纳斯达克指数都已经创了08年的历史新高了，而道琼斯指数也是创了近4年以来的新高，但中国的A股市场却是新低不断。

从大局观上来说，我们只是一普通投资者，因此不管市场如何走，不管市场的一些制度如何地不合理，我们也只能顺势而为，不要试图去做“以卵击石”的蠢事。

因此，我们当下只要做好自己的投资就行了，只要我们能每年都保持不亏钱，都能保持一定的盈利，我想，这对于一个10年以上的老股民来说，应该不是难事吧。怕就怕在，有些人过于贪婪，从而导致了连续的亏损，心态变坏，不断犯下低级失误，甚至大错，那就无法挽回了。

我们都知道，如果你亏损了一半，在不增加本金投入的情况下，除非你能翻倍，否则是很难回本的，所以，我们必须要对投资的本金进行风险监控。否则，一旦低迷的行情结束了，新的大机会来了，你却没有本金或者信心再去炒股，那么你就真的“死于”这个市场了。

从本质上来讲，影响股价波动的是上市公司的业绩以及市场对业绩的预期。有明确的业绩支撑的，那些是蓝筹白马股，而没有明面上的业绩支撑，但是却能靠着政策讲故事、靠市场的炒作和忽悠，那是垃圾重组黑马股；但它们本质上都是一样的，那就是靠“这个公司将来能赚大钱”这个旗子去“忽悠”大众投资者，所不同的是，白马股的忽悠相对来说靠谱一些，而黑马股的忽悠，却几乎等同于是“金融骗局”。所以，最终的结果是，像那些确实能赚钱和带给投资者利益以及不断分红送股的如贵州茅台，从2002年到2012年，10年间股价就翻了1000倍，而那些靠类似“金融骗局”似的忽悠涨翻倍的黑马股，几乎都是怎么炒起来的，就怎么跌回去。

所以，对于股市的投资，我们必须要弄清楚自己的风格，你是偏向于投资那些业绩明确和稳定的蓝筹以及成长性企业，还是偏向于“赌一把”投向那些没有业绩支撑的垃圾黑马股·你是做价值投资还是赌博式的短线投机呢·因此，在弄清楚这个命题后，那么接下来的市场投资方向，我们就可以做到“心中有数”了。

从目前市场的热点来看，大体上可以分为两类，一类是三季报即将有靓丽业绩表现的白马股，这些从三季报的预增公告可以寻找到，如近期的沧州大化、华意压缩等，就是因为三季报业绩预增公告超预期，从而引发了市场的强烈追捧和炒作，连续涨停；而另一类则是那些没有业绩支持，但是却有政策和题材的黑马股，如天津磁卡、北海国发等，这些都是有重组预期或者其它题材在里头的。

同时，大家可以逆周期考虑，目前应该是一些周期性个股探底和见底的时候了。因此，一些周期性的股票，大家可以适当考虑，如周期性最为明显的水泥股、汽车股、钢铁股等。除此之外，那些跟随着事件性驱动的热点个股，则是比较难把握的，如诺贝尔题材个股、地热能题材个股等。

不管如何，笔者建议大家目前应该坚定好自己的投资风格，不能“见异思迁”，看见谁涨，就去追谁。这样的投资者，是不会长期生存于这个市场的，即使偶尔赚到了大钱，但是最终还是会吐出去。